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.. .. Le-plasmon-de-volume,

.. .. Le-plasmon-de-surface,

. Le-plasmon-de-surface and . Localisé,

.. .. La-théorie-de-mie,

.. .. Principe-de-la-théorie,

, Extension à des particules complexes

.. .. Limite-de-la-théorie,

. .. La-plasmonique-d'un-point-de-vue-technique, , p.22

.. .. La-voie-top-down,

U. .. La-plasmonique,

.. .. Vers-la-plasmonique-hybride, 26 1.2.1 Quel intérêt à l'hybridation ?

. .. , Les limites des modulations passives de la plasmonique, p.27

.. .. Plasmonique,

.. .. ,

.. .. Effets-magnéto-optiques,

. .. , Influence de la température sur les propriétés plasmoniques, p.33

L. ,

. .. Nouvelles, , p.37

.. .. Le-phénomène-de-cavitation,

.. .. Procédure-expérimentale,

. .. Recuit-des-particules,

. Résultats and .. .. De-mie,

. .. Résultats-des-recuits,

, Analyse optique des solutions

. .. , Observation par microscopie électronique à transmission, p.49

.. .. Bilan-de-la-synthèse,

. .. La-réaction-chimique,

.. .. Le,

, Extraction de l'autre produit de réaction

. .. Résultats-des-synthèses,

.. .. Pistes-d'amélioration,

.. .. Bilan-de-la-synthèse,

. .. Mesure, 63 2.3.1 Mesures et caractérisation de la photoluminescence

. .. Récapitulatif,

L. Nickel, , p.68

.. .. Synthèses-de-nanoparticules-de-nickel, 68 3.1.1 La méthode bottom-up par recuit de film

, Etudes paramétriques (température, temps, épaisseur)

. .. Résultats-des-recuits,

, Confirmation de l'oxydation

. .. , 79 3.2.1 Etude des nanoparticules issues des recuits thermiques, Propriétés optiques des nanoparticules synthétisées

, Evolution spectrale avec la taille de particule

.. .. Calculs,

, Propriétés optiques des nanobâtonnets de nickel

.. .. Le-contrôle-de-la-résonnance,

, 3.2 Choix du type de procédé pour la suite de l'étude

, Plasmonique hybride, influence thermique et magnétique 87

. .. Magneto-plasmonique, , vol.87

, Etude des propriétés magnétoplasmoniques de nanoparticules monométalliques, vol.87

, Fabrication de particules par lithographie électronique

, Le montage expérimental et l'application de champs magnétiques, p.88

C. .. De-nanobâtonnet-d'or, , p.89

. .. , Vérification de l'activité magnéto-optique de nos particules, p.91

, Moyens de caractérisation magnéto-optiques

. .. Mesures-de-polarisation,

, Discussion sur l'activité magnéto-optique

. .. Mise-en-Évidence-d'un-autre-effet-magnéto-optique, , p.93

, Effet de modification du plasmon de surface localisé pour un champ magnétique transverse à l'échantillon

, Effet de modification du plasmon de surface localisé pour un champ magnétique transverse à l'échantillon

. .. Interprétations, , p.101

. .. Un-effet-thermique,

U. and .. .. ,

L. .. , , p.105

.. .. Conclusion,

. .. Thermo-plasmonique,

.. .. Le,

.. .. ,

.. .. Procédés,

.. .. Montage,

. .. Première, , p.107

. .. Vérification-d'un-phénomène-purement-thermique, , p.108

. .. Le-sensing-thermique,

. .. , Élargissement des mesures pour différentes tailles d'objet, p.110

.. .. Influences,

, Origine du phénomène de sensing thermique

. .. Perspectives-du-phénomène,

.. .. Autres,

.. .. Système-thermo-plasmonique-combiné,

, Influence possible sur d'autres expérimentations et système de mesure, p.115

, Conclusion 117

. Schéma-représentant-le-champ-induit-par-une-nanoparticule-soumise-À-une-onde-excitatrice, Le dipôle crée des lignes de champs à proximité de la particule

, A) efficacité d'extinction (ext), de diffusion (dif) et d'absorption (abs) d'une particule d'or de 50 nm de rayon. (B) efficacités d'extinction de NPs de 100 nm pour différents matériaux. (C) efficacité d'extinction pour différents rayons de particule d'or. (D) efficacité d'extinction pour différents indices de réfraction autour d'une particule d'or de 100 nm, p.21

, Schéma des différentes étapes de la lithographie électronique sur un substrat isolant, p.24

, Sections efficaces d'extinctions calculées par la théorie de Mie pour des particules de platine, aluminium, rhodium, chrome, titane et nickel de différentes tailles

, A : Graphique représentant l'évolution des positions des pics d'extinction et de diffusion du mode dipolaire d'une particule en fonction de son diamètre. B graphique représentant l'évolution des sections efficaces d'extinction et de diffusion en fonction de la taille de la particule

, Ces graphiques sont réalisés à partir de donnée issue de calculs de Mie pour une nanoparticule d'or situé dans un milieu d'indice n=1.5

, Schéma représentant les deux origines du magnétisme des atomes isolés, le moment magnétique orbitale dû au déplacement de l'électron et le moment magnétique de spin lié au spin de l'électron, p.29

. .. Cycle-d'hystérésis-d'un-système-ferromagnétique, , p.31

, Principaux effets magnéto-optiques à l'échelle macro, (A) l'effet Faraday, (B) la biréfringence magnétique rectiligne quadratique et (C) l'effet Kerr

, Schéma du banc optique permettant de réaliser des mesures d'extinction dans le domaine de l'ultra violet. Les caractéristiques optiques majeures sont les suivantes : lentille de focalisation (1) f =100 mm d = 2, vol.10

, ) permettant de réaliser des mesures d'extinction dans le domaine du visible avec possibilité d'utiliser un module d'application de champ magnétique ou de température. Les caractéristiques optiques majeures sont les suivantes : objectif à immersion (1) × 60, Schéma du banc optique adapté sur un microscope (N IKON Eclipse T E 2000 ? U

, Un tri des microparticules est fait par décantation. Enfin les plus petites particules et les aspérités à la surface des particules sont recuites afin de former des nanoparticules en solution

, Schéma représentant les transitions de phase par cavitation (flèche rouge) et par ébullition (flèche verte) sur un diagramme le diagramme de phase de l'eau

, Si la bulle se situe à proximité d'une surface solide, il existe un déséquilibre des forces tendant à faire imploser la bulle (étape 2). La bulle poursuit son implosion dans la direction ou elle subit le moins de force, c'est-à-dire vers la surface solide (étapes 3 à 4). L'inhomogénéité de l'implosion crée un jet de gaz et de fluide dans la direction de la surface solide (étape 5), p.39

, Exemple de dégradation d'une aube de pompe métallique due à un phénomène de cavitation (source image : laboratoire MATEIS INSA LYON, p.39

, Schéma représentant la limite d'apparition du phénomène de cavitation acoustique dans un bain à ultra-son. La plupart des appareils sont réglés juste en dessous de cette limite

, Dans les conditions normales de pression et de température (1 bar à 25 ? C flèche bleue) [108], la cavitation est très dure à atteindre, en élevant la température à 70 ? C (flèche rouge) le différentiel de pression nécessaire et un peu réduit. B : graphique représentant l'évolution de la viscosité de l'éthylène glycol (courbe rouge), A : graphique représentant un détail du diagramme de phases de l'éthylène glycol

, Même si la viscosité de l'éthylène glycol est importante à température ambiante (25 ? C), elle diminue beaucoup plus rapidement que celle de l'eau avec l'élévation de la température et atteint à 70 ? C un niveau comparable à la viscosité de l'eau à 25 ? C

, 1 : découpe de l'aluminium ; 2 : broyage de l'aluminium par cavitation ; 3 : décantation des grosses microparticules ; 4 : recuit de la solution, Sélection de photos de piluliers à différentes étapes de la réaction

, On peut observer la formation de nanoparticules par recristallisation de l'aluminium à la surface de la microparticule. Les nanoparticules observées ici sont de taille variables, allant de 10 nm à 100 nm elles diffusent différemment les électrons à cause de la coquille d'alumine dont nous discuterons ultérieurement, Images MEB de microparticules d'aluminium obtenues par cavitation. A : microparticules avant le recuit, on peut observer la grande diversité de tailles disponible en solution

, 10 A : graphique représentant la carte des spectres d'extinctions théoriques de particules d'aluminium recouvertes d'une coquille de 3 nm d' Al 2 O 3 . Ces spectres ont été normalisés pour une meilleure lisibilité. B : Spectres d'extinctions théoriques de particules de 4 et 48 nm de diamètre recouvertes de 3 nm d'alumine. On observe un rapport d'environ 200 entre les deux pics. Cette comparaison nous donne des indications sur la répartition en taille et en nombre de particules présentes en solution. Les calculs ont été faits par la théorie de Mie en, Schéma représentant le montage de chauffage à reflux utilisé pour recuire les solutions de microparticules d'aluminium, p.45

, A : comparaison des spectres d'une solution non recuite à celui d'une solution recuite. B : ensemble des spectres obtenus à différents temps de recuit pour une température de 190 ? C. C : ensemble des spectres obtenus à différents temps de recuit pour une température de 85 ? C. D : Spectres d'extinction obtenus pour des temps de recuits équivalents à des températures de, Spectres d'extinction des solutions de nanoparticules d'aluminium recuites dans l'éthylène glycol, p.85

?. C. ,

, Etude de l'évolution de l'extinction des solutions en fonction du temps de recuit (graphiques A ; b et C) et en fonction de la température de recuit (graphiques D ; E et F)

, Spectre d'extinction des solutions de nanoparticules d'aluminium recuites dans le dodécane à : A : 170 ; B : 199 et D : 250 ? C. Ces solutions ont été diluées 20 fois, à cause de leur concentration plus élevée que pour les recuits réalisés dans l'éthylène glycol

, Malgré le fait que les solutions aient été recuites des durées similaires, nous n'observons aucune continuité avec la température. B : Graphique représentant l'évolution des maximums d'extinction en fonction du temps de recuit à différentes températures pour les deux solvants utilisés. Il est impossible de tracer une évolution de l'extinction indépendamment du choix du solvant. Après analyse de ces deux graphiques, nous pouvons déduire qu'il s'agit de deux synthèses bien distinctes, A : graphique représentant les seconds pics LSPR issus de la déconvolution des courbes d'extinction normalisées des solutions d'éthylène glycol et du mélange dodécane/docosane

, A : échantillonnage d'images de particules de petite taille. B : Image de particules de plus de 30 nm, Images TEM de nanoparticules d'aluminium obtenues par recuit d'une solution de microparticules réalisées par cavitation

, Il est important de noter la présence de particules à des diamètres de plus de 30 nm du fait de leur grande extinction optique. L'histogramme a été obtenu à partir de mesures réalisées sur plus de 500 particules, Distribution des tailles de particules obtenues par acousto-destruction. On relève principalement deux familles de tailles, centrées par ajustement numérique à : 3, 4 nm et 10, 9 nm

, Echantillonnage d'images MEB de nanoparticules issues d'un recuit à 190 ? C pendant 168 h, p.52

, Tableau présentant les différents couples oxydoréducteurs envisageables pour la réduction de sels d'aluminium. Les couples sont classés par potentiel d'oxydoréductions croissants, p.53

, Schéma présentant les conditions de pH et de potentiel d'oxydoréduction nécessaire à différentes réactions de réduction d'aluminium. On observe que pour une réduction d'ions Al 3+ en

A. , il est nécessaire d'avoir un pH inférieur à 2, 6 et un potentiel de ?1

, On peut aisément voir que plus la chaine carbonée est longue, moins l'alcane est miscible dans l'eau [108]. B : graphique représentant l'évolution du logarithme de la solubilité des alcanes dans l'eau en fonction du nombre d'atomes de carbones composant la chaine. On note la décroissance linéaire du log en fonction de la longueur de la chaine

M. Images and . De, A) et d'un polycristal de N aCl (image B)à la surface d'un substrat après évaporation du solvant. Les cristaux polluent fortement l'observation et rendent l'imagerie de nanoparticules très difficiles

, On peut dès à présent voir qu'il existe une répartition en deux populations bien distinctes sur les deux premières images ainsi que quelques exceptions avec des particules submicroniques sur la troisième image, Image TEM de particules synthétisées dans l'hexane, p.57

, On observe deux familles distinctes. La différence en nombre de particules entre ces deux familles nécessite de séparer les deux histogrammes pour une meilleure lisibilité. La première (A) centrée à 1, 8 nm et la plus importante en nombre et une seconde (B) centrée à 19 nm, Distribution des diamètres de particules d'aluminium mesurées sur un échantillonnage d'images TEM, p.58

, A : spectres d'extinction d'une solution de nanoparticules d'aluminium synthétisées dans l'hexane. Les spectres ont été réalisés après 1 ; 48 et 96 heures de réaction. Les courbes pointillées représentent les contributions optiques respectives des deux familles de particules à l'extinction optique globale de la solution de nanoparticules d'aluminium dans l'hexane. Ces contributions ont été déterminées par déconvolution mathématique. B : évolution de l'extinction et donc l'augmentation de la concentration en nanoparticules en fonction du temps de réaction, p.58

, Les particules sont considérées comme munies d'une coquille dont on fait varier l'épaisseur (E) d'une carte à l'autre : Carte A (E=3 nm), carte B (E=2 nm), carte C (E=1 nm), carte D (E=0, 5 nm), carte E (sans coquille), Ces calculs ont été réalisés en considérant des particules d'aluminium de différents diamètres, p.59

, Schéma représentant les différentes modifications du dodécane possible dans notre solution expérimentale (la ramification, la cyclisation et la chloration)

?. C. , Comparaison d'image MEB à même grossissement pour des dépôts identiques de solution d'hexane, de dodécane à 25 ? C et de dodécane à 175

, On peut observer le décalage des répartitions en fonction de l'alcane et de la température, Superposition des différents lissages d'histogrammes obtenus à l'issue de synthèses dans de l'hexane à 25 ? C et dans du dodécane à 25 ? C et 175 ? C

, Un filtrage par une fente permet de sectionner une gamme restreinte de longueurs d'onde. Le détecteur situé à 90 ? de la transmission est muni d'un photomultiplicateur afin d'amplifier les réponses faibles et les rendre exploitables, p.64

. .. , On remarque des différences sur la forme des cartes de fluorescence et sur l'intensité d'émission. On remarque également que les deux cartes sont centrées à la même position, que ce soit pour l'excitation ou l'émission, p.65

, On peut voir à gauche l'évolution dans le temps de l'émission d'un mL de solution de boîtes quantiques seules et à droite l'évolution d'un mL de solution de boîte quantique avec un ajout de 50 µL e solution de nanoparticules d'aluminium dans l'hexane. De façon encore inexpliquée, le temps de survie de la luminescence des Qdot est multiplié par 10 grâce à l'ajout de la solution d'aluminium

. .. Schéma-de-principe-du-recuit-thermique-d'une-couche-nanométrique-de-nickel, , p.69

, Graphique représentant la position du point triple d'un liquide en fonction de la pression et de la température

, Courbes d'extinction théoriques normalisées, obtenues par la théorie de Mie, pour des particules sphériques de nickel ayant des rayons de 1 à 35 nm)

, On peut observer l'altération de la surface du substrat qui exclut toute étude optique ultérieure, p.72

, Mesures d'extinction de différents temps de recuit d'un film de nickel de 10 nm d'épaisseur, p.73

, Image obtenue par microscopie électronique d'un film recuit n'ayant pas totalement démouillé, p.73

, Comparaison d'images obtenues par microscopie électronique à balayage de particules de nickel, d'argent et d'or. Le contraste entre le matériau et le substrat de silice augmente avec le numéro atomique du métal

, Les valeurs de tailles moyennes de particules sont respectivement de : 13 ± 4, 45 nm ; 23 ± 7, 8 nm ; 44 ± 17, 05 nm et 63 ± 20, 48 nm. En médaillon, les images MEB correspondantes, Histogrammes obtenus pour des recuits de film de nickel de ; A : 5 nm, B : 10 nm, C : 15 nm, D : 20 nm

, en fonction de l'épaisseur initiale du film de nickel. L'incertitude est déterminée par la demi-largeur à mihauteur obtenue sur les ajustements numériques gaussiens des histogrammes réalisés à l'aide des mesures manuelles sur la Figure 3.8, Graphique représentant l'évolution de la taille des particules de nickel obtenues

, Les formes sphériques (A) et oblates pures (B) sont très peu probables, tandis que les formes oblates à côté aplatie (C) ou semi-oblate (D) sont très probables, Schéma représentant différentes formes de particules de nickel formées lors du recuit

, Image par microscopie électronique à balayage sur un film de nickel de 15 nm d'épaisseur recuit à 800 ? C. La coquille de NiOx plus transparente aux électrons est visible à la surface des coeurs métalliques

, Histogramme de la répartition des mesures de coquille d'oxyde à la surface de nanoparticules de différentes tailles obtenues par recuit thermique d'un film de 15 nm de nickel, p.77

, A : spectre d'extinction théorique d'une nanoparticule de nickel sphérique de 175 nm de diamètre, dans un milieu d'indice n=1, 4. Les différents pics des modes LSPR se convoluent à cause de la largeur des pics d'extinction. B : Image obtenue par microscopie électronique à balayage de nano bâtonnets de nickel réalisé par lithographie électronique, p.78

, Les courbes sont ici notées en fonction de l'épaisseur initiale du film métallique. Nous observons le décalage du pic LSPR avec l'augmentation de l'épaisseur initiale de Ni. La flèche noire indique le décalage de la transition interbande (IBT)

. .. , Les courbes brutes sont visibles sur le graphique A. Le phénomène de couplage plasmon interbande et visible par déconvolution des piques plasmoniques sur le graphique B et des pics correspondant à la transition interbande du nickel sur le graphique C, Graphiques représentant les courbes d'extinction obtenues sur les particules de nickel, p.81

. .. , Représentation de la mobilité du pic d'extinction des transitions interbandes due au couplage plasmon / interbande. Le couplage crée une bande d'énergie interdite autour de laquelle évoluent les pics d'extinction de la LSPR (bleu) et des transitions interbandes (rouge), p.81

, 24 et 44 nm de diamètres munies d'une coquille de 1, 25, 2, 5 et 7, 5 nm respectivement. Ces simulations ont été réalisées par la théorie de Mie et les résultats ont été normalisés pour une meilleure lisibilité, p.83

, Extinction théorique de particules de 14 nm de diamètre avec variation de l'épaisseur de la coquille d'oxyde de nickel. Les spectres ont été normalisés pour une meilleure lisibilité, p.83

, Spectres d'extinction théoriques normalisés, obtenus par la théorie de Mie (graphique A)

, Sur les graphiques (B) et (C) nous pouvons voir les déconvolutions respectives des pics plasmoniques et de la transition interbande du nickel, issues des spectres théoriques, vol.84

, En A les spectres d'extinction de nanobâtonnet de nickel de 25 nm d'épaisseur, de 50 nm de large sur 60, 80, 100, 120 nm de long. En B, les spectres correspondants à l'extinction du petit axe de nano bâtonnet de 50 nm de large et de 120, Spectres d'extinction obtenus sur différents nano bâtonnets de nickel réalisés par lithographie électronique, vol.100, p.85

, B : Exemple de variation du champ magnétique sur notre dispositif expérimental par modification de l'entrefer entre les deux aimants permanents. C : Courbe représentant l'évolution du champ magnétique au centre du dispositif en fonction de la séparation entre les deux aimants, A : Schéma du principe d'application d'un champ magnétique transverse à l'échantillon par des aimants permanents

, Schéma du principe d'application d'un champ magnétique perpendiculaire à l'échantillon par un aimant permanent. L'aimant est simplement posé directement sur l'échantillon, p.89

, B : Spectres d'extinctions expérimentales de nanobâtonnets de 145 nm de long sur 50 nm de largeur avec 25 nm d'épaisseur pour chaque monocouche métallique. C : Spectre d'extinction théorique de nanobâtonnets de 145 nm de long sur 50 nm de largeur avec 25 nm d'épaisseur pour chaque monocouche métallique. D : Carte représentant le champ électrique simulé autour d'un bâtonnet, pour une énergie correspondant au pic d'extinction présenté sur le graphique B (simulation réalisée par Frédéric Laux), A : Schéma représentant les dimensions des nanostructures à l'origine des spectres suivants

, 120 et 145 nm de longueur pour 50 nm de largeur et une superposition de 25 nm de nickel sous 25 nm d'or. B : Spectres d'extinction des mêmes objets obtenus avec un faisceau polarisé dans la même direction que le grand axe des bâtonnets. C : Spectres d'extinction des mêmes objets obtenus avec un faisceau polarisé dans la même direction que le petit axe des bâtonnets, A : Spectres d'extinction de nanobâtonnets de 80, vol.100

, Mesure de l'ellipticité Kerr polaire de rods or/nickel de 150 nm de longueur, 50 nm de largeur et 25 nm d'épaisseur de chaque métal

, Schéma représentant les orientations de lignes de champ magnétique et de polarisation utilisées pour ces expérimentations

B. , C. , and D. Corres, pic d'extinction pour une polarisation alignée avec le grand axe des objets de rap, Evolution du pic d'extinction LSPR de nanobâtonnets (Au/Ni) soumis à un champ magnétique perpendiculaire à la polarisation du faisceau incident. Les graphiques A

, Schéma représentant les orientations de lignes de champ magnétique et de polarisation utilisées pour ces expérimentations

, 10 A : Evolution du décalage relatif en fonction du champ magnétique pour une taille de particule. B : Evolution du log du décalage relatif en fonction du champ magnétique. C : Comparaison de deux modèles d'ajustement numérique sur nos valeurs expérimentales, l'un basé sur l, Graphiques représentant l'ajustement numérique réalisé sur l'évolution du décalage relatif du pic d'extinction pour chaque taille objet et pour un champ magnétique aligné avec le petit axe

, B/ Graphique représentant l'évolution de la pente à l'origine de la courbe de saturation pour un champ magnétique transverse en fonction du rapport d'aspect des particules. Les erreurs relatives sont obtenues par un écart type lors de l'ajustement numérique de l'Equation 4.3 sur les courbes expérimentales, Graphique représentant l'évolution du champ magnétique transversal critique en fonction du rapport d'aspect des particules

, Schéma représentant les orientations de lignes de champ magnétique et de polarisation utilisées pour ces expérimentations

. .. , soumit à différents champs magnétiques perpendiculaires à l'échantillon, p.98

, Au/Ni) soumis à un champ magnétique perpendiculaire à l'échantillon. Les graphiques correspondent au pic d'extinction pour une polarisation alignée avec le grand axe des objets de rapport d'aspect (L/l) de 2, 5 ; 2, 6 ; 2, 8 et 3, 8 respectivement

, en fonction du champ magnétique. L'ajustement numérique a été superposé aux données expérimentales. B : Graphique représentant l'évolution du champ magnétique critique en fonction du rapport d'aspect des particules. C : Graphique représentant l'évolution de la pente à l'origine des courbes de saturation en fonction du rapport d'aspect des particules. Le dernier point des graphiques B et C possède un écart-type plus important du fait de l'excentricité de la dernière mesure de décalage pour le rapport d, A : Graphiques représentant l'évolution du décalage relatif du pic d'extinction de chaque nanobâtonnet (Au/Ni)

, Superposition des calculs de décalage par l'Equation 4.9 avec les points expérimentaux, p.100

, Schémas représentant les différentes forces entrant en jeu dans le déplacement d'un électron. A : Cas classique d'une résonance LSPR. B : Cas supposé de l'effet magnéto-résistif-optique

, C : Cas extrapolé à un effet Hall après équilibre (dans le cas d'un déplacement continu des électrons)

, Schéma représentant la différence de densité de flux magnétique pour deux orientations du

, Spectres d'extinction de particules bicouches aluminium sur nickel de rapport d'aspect (L/l)=2, 8

. .. , soumit à différents champs magnétiques perpendiculaires à l'échantillon, vol.104

. .. Schéma, , p.107

, Graphique représentant le décalage relatif du pic d'extinction en fonction de la température appliquée. La courbe bleue représente le décalage obtenu avec un module Peltier seul et la courbe rouge celui obtenu avec un assemblage Peltier et aimant. On peut voir dans sur les annotations que la pente à l'origine de ces deux décalages est très similaire, p.109

, Évolution du champ magnétique induit par les résistances en fonction de la tension d'alimentation, p.110

, Évolution du spectre d'extinction de nanobâtonnets de rapport d'aspect L/l=2, 5 à différents temps de chauffage. A chaque temps correspond une évolution de température, p.110

, Cette courbe est ensuite utilisée pour représenter l'évolution du décalage relatif du pic d'extinction en fonction de la température sur le graphique B

, B : Evolution de la pente à l'origine des courbes visibles sur le graphique A en fonction du rapport d'aspect, Évolution du décalage relatif en fonction du différentiel de température pour différents rapports d'aspect de bâtonnets

, Nous observons un décalage résiduel malgré la stabilisation ce qui signifie que le phénomène n'est pas complètement réversible. B : évolution obtenue par FDTD, du décalage du pic d'extinction, en fonction de l'épaisseur d'oxyde de nickel sur les côtés d'un bâtonnet de 150 nm. (simulations FDTD réalisées par Frédéric Laux), A : décalage du pic d'extinction lors d'une montée en température puis retour du pic après équilibre thermique

, A : décalage relatif du pic d'extinction pour des objets de rapport d'aspect L/l=2, 5 d'or pur, de nickel pur et bimétallique or/nickel, la polarisation est alignée avec le grand axe des objets. B : décalage relatif du pic d'extinction pour une polarisation alignée selon le grand puis le petit axe d'objets d'or pur de rapport d'aspect L/l=2, 5