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, Entrée et sortie dans le modèle des déplacements de produits de fission dans le gaz, p.57

, électronique et nucléaire) en fonction de l'énergie d'un ion de palladium dans l'argonà 9 bar, Donnes SRIM des pouvoir d'arrêt (total

, Vecteur de l'énergieélectronique perdue par le produit de fission par rapportà la position de cette perte sur l'axe des x

, Entrée et sortie dans le modèle de génération de pairesélectron-ion dans le gaz de remplissage, p.59

, Nombre de paires générées par rapportà la position de cette perte sur l'axe des x, p.60

, Histogramme du nombre de paires générées par 1000 produits de fission différents simulés dans l'outil de calcul

, Entrée et sortie dans le modèle de déplacement desélectrons dans le gaz de remplissage, p.61

, 51 Données expérimentales et interpolation polynomiale de la vitesse de dérive desélectrons dans l'argon en fonction du champ réduit, p.62

, Données expérimentales et interpolation polynomiale de la vitesse de dérive desélectrons dans le xénon en fonction du champ réduit

, Entrée et sortie dans le modèle de construction de l'impulsion de courant, p.63

, Impulsion neutronique simulée avec les données d'entrée du tableau 9 et la géométrie illustrée

, pour : l'impulsion neutronique moyenne (a), l'histogramme des FWHM des impulsions (b) et l'histogramme des amplitudes (c) des 1000 impulsions issues d'une chambrè a fission simulée avec de l'argon en tant que gaz de remplissage avec une tension d'alimentation de 400V,?te = 1ns, Comparaison, entre trois pas de temps différents utilisés pour suivre le déplacement des produits de fission dans le gaz, vol.65, p.105

, pour : l'impulsion neutronique moyenne (a), par l'histogramme des FWHM (b) et par l'histogramme des amplitudes (c) des 1000 impulsions issues d'une chambreà fission simulée avec de l'argon en tant que gaz de remplissage avec une tension d'alimentation de 400V, ?tP F = 10fs, Comparaison, entre trois pas de temps différents utilisés pour suivre le déplacement desélectrons dans le gaz

. Comparaison, entre trois chambresà fission simulées avec différentes pressions de gaz de remplissage, de l'impulsion neutronique moyenne (a), l'histogramme des FWHM des impulsions (b) et l'histogramme des amplitudes des impulsions (c) ; dans une chambreà fission simulée avec des paramètres fixés comme dans le tableau 12

. Comparaison, entre trois chambresà fission simulées avec différentes tension d'alimentation, de l'impulsion neutronique moyenne (a), l'histogramme des FWHM des impulsions (b) et l'histogramme des amplitudes des impulsions (c) ; dans une chambreà fission simulée avec des paramètres fixés comme dans le tableau 13

. Comparaison, entre trois chambresà fission simulées avec différentes tension d'alimentation, de l'impulsion neutronique moyenne (a), l'histogramme des FWHM des impulsions (b) et l'histogramme des amplitudes des impulsions (c) ; dans une chambreà fission simulée avec des paramètres fixés comme dans le tableau 14

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, électronique et nucléaire) en fonction de l'énergie d'un ion de palladium dans uneépaisseur de diamant polycristallin, Données SRIM des pouvoirs d'arrêt (total

, Données expérimentales [58] et interpolations polynomiales des vitesses de dérive desélectrons et des trous dans uneépaisseur de diamant polycristallin en fonction du champélectrique, p.72

, Impulsion neutronique simulée, issue d'une chambreà fission avec uneépaisseur de diamantà la place du gaz de remplissage et calculée avec les données d'entrée du tableau 9, p.73

, Courbe de Paschen pour l'argonà température ambiante

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, obtenue en utilisant les equations 14 et les valeurs sur le table 17 (courbe bleue)à comparer avec les points expérimentaux obtenus en faisant varier la densité de gaz dans la chambre expérimentaleà température ambiante avec deux distances inter-électrodes (carres et croix) et avec les points expérimentaux issus de la littérature, vol.87

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?. C. ,

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?. , des impulsions créées par une chambreà fission remplie d'argonà 3.5 bars