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, Liste des figures
, Schéma général de la cavité différentiellement chauffée (CDC) verticale avec la formation d'un écoulement tournant de convection naturelle
,
, Lignes de courant en CDC de rapport de forme vertical 4 ; (gauche) Ra H = 10 4
, 10 6 ; (droite) Ra H = 10 8 ; résultats issus de DNS 2D (cf. Chap. 2)
, Champs de température ? en CDC de rapport de forme vertical 4
, Ra H = 10 6 ; (droite) Ra H = 10 8 ; résultats issus de DNS 2D (cf. Chap. 2), vol.10
, 10 6 ) ; résultats issus de DNS 2D (cf. Chap. 2), Profils de composante verticale de vitesse W (gauche) et de température ? (droite) à mi-hauteur Z = 0, 50 à Ra H =, vol.4
, Évolution du nombre de Nusselt global en fonction du nombre de Rayleigh pour une cavité carrée à parois horizontales adiabatiques ; d'après LANKHORST, 1991.
, 0×10 10 (droite) dans la zone supérieure d'une cavité de grandes dimensions ; mesures expérimentales d'après DJANNA KOFFI, Lignes de courant pour Ra H = 8, 1×10 10 (gauche) et Ra H = 4, 2011.
, Critère Q (gauche) et zone de visualisation associée (droite) à Ra H = 1, 2 × 10 11 en proche paroi chaude, dans la zone supérieure de la cavité
, (gauche) Bifurcation fourche supercritique ; (droite) bifurcation de Hopf supercritique
, Nombres de Rayleigh critique d'apparition des instationnarités, en fonction du rapport de forme vertical ; (traits pointillés) parois horizontales adiabatiques, (traits pleins) parois horizontales parfaitement conductrices ; d'après LE QUÉRÉ, 1987.
, Solution instable pour A v = 4 ; de gauche à droite : isothermes, lignes de courant et modes propres de températures associées aux branches de solution
, , 2006.
, 1 (gauche) Schéma du montage expérimental ;(droite) amplitude de convection en fonction de Ra : suppression par contrôle actif (ronds et triangles), vol.2
, , 1997.
, 2 (gauche) Distribution sinusoïdale de la température aux parois ; (droite) évo-lution du nombre de Nusselt global en fonction du déphasage ; d'après HOS-SAIN et FLORYAN, vol.2, 2015.
, (gauche) Domaine physique et zone d'introduction de la perturbation (zone hachurée) ; (droite) évolution d'un écart-type de température et du nombre de Nusselt local en fonction de la position, p.31, 1998.
, Z=1) ; (droite) profil vertical de température à mi-largeur (X=0,125) ; cavité cubique, comparaison avec SOUCASSE, 2012.
, Agrandissement sur les mailles du maillage 130 × 260 utilisé, dans la zone inférieure basse (gauche) et au centre (droite)
, 7 (gauche) Profil vertical de température à mi-largeur (X=0,125) à Ra H = 0
, , p.35
, Évolution du nombre de Nusselt global Nu en fonction du nombre de Rayleigh Ra H entre 0, 50 × 10 8 et 1, 90 × 10 8 pour une cavité 2D de rapport de forme vertical 4 ; double échelle logarithmique
, 38 2.10 Évolution de la température imposée au centre de la zone de perturbation ? p (Z = Z c ) avec A p =1 et pour les 5 cas de perturbation, p.39
, Évolution temporelle des nombres de Nusselt instantanés (a) côté chaud
, 90 × 10 8 ; pour le côté froid, des agrandissements sont affichés pour les évolutions des cas chauds et froids afin de visualiser les faibles fluctuations présentes, (b) côté froid à Ra H = 0
, pour les cas C ? et F ? à Ra H = 0, 90 × 10 8 ; la température de perturbation (centrée et réduite d'un facteur 10), Évolution temporelle de l'écart relatif entre les transferts de chaleur côté chaud et côté froid, e Nu
, Profils des nombres de Nusselt locaux moyennés temporellement (haut) côté chaud, < Nu c (Z) > ; (bas) côté froid
, , p.43
, pour les 4 cas avec perturbation à Ra H = 0, 90 × 10 8 ; les lignes de courant sont superposées
,
, ||V|| st d (X, Z), pour les 4 cas avec perturbation à Ra H = 0, 90 × 10 8
, W , sur 4 instants espacés d'un quart de période, pour le cas C? (haut) et C ? (bas) à Ra H = 0, 90 × 10 8 ; la bordure de la couche limite dynamique chaude est superposée (rouge) ; note : l'échelle pour le cas C ? est 10 fois plus grande que pour le cas C?
, 17 (gauche) Évolution de l'écart-type de la norme de la vitesse ||V|| st d en fonction de X en Z = 0, 10 et Z = 0, 90 ; (droite) spectre de l'écoulement mesuré sur la température au point (X = 0, 037 ; Z = 0, 90)
, Trajectoires de particules initialement en (X 1 = 0, p.32
, et (X 2 = 0, 0172 ; Z = 0, 50) pour le cas de réf. à Ra H = 0, 90 × 10 8 ; pour ces deux positions la vitesse locale est égale à la vitesse débitante V, vol.50, p.52
, Gain sur le nombre de Nusselt global en pourcentage, %G Nu , en fonction de la position du centre de la zone de perturbation Z cent à Ra H = 0
, Nu, en fonction de f p / f BV à Ra H = 0, 90 × 10 8 ; la valeur de Nu dans le cas de référence est représentée en trait rouge ; les 4 domaines fréquentiels sont séparés par des traits en pointillés ; (b) gain sur Nu par rapport au cas de référence, %G Nu , en fonction de la fréquence de perturbation réduite f p / f BV
, Amplitude des nombres de Nusselt côté chaud A Nu,c et côté froid A Nu, f en fonction de la fréquence de perturbation réduite f p / f BV à Ra H = 0
, Évolution temporelle des nombres de Nusselt globaux pour f p / f BV = 0, p.7
, 56 2.23 Gain sur le nombre de Nusselt en fonction de l'amplitude de perturbation A p pour f p / f BV = 1 (bleu) et f p / f BV 1 (rouge) à Ra H = 0, 90 × 10 8, / f BV = 1 et f p / f BV = 5 à Ra H = 0, p.57
, Profils des nombres de Nusselt locaux Nu c (Z) (rouge) et Nu f (1?Z) (bleu) moyennés dans le temps à f p / f BV = 1 ; comparaison avec le cas de référence (traits pointillés noirs)
, Nu f (1 ? Z) à f p / f BV = 1 (traits pleins) et f p / f BV
,
, Champs de la température moyenne < ? > dans le cas de référence (gauche) et pour les fréquences f p / f BV = 1 (centre) et f p / f BV 1 (droite) à Ra H = 0, 90 × 10 8 ; les lignes de courant de l'écoulement moyen sont superposées, p.59
, calculés par moyenne sur 2 signaux à Ra H = 0, 90×10 8 ; (haut) f p / f BV = 1, N i nt = 2 10 ; (centre) f p / f BV 1, N i nt = 2 18 ; (bas) agrandissement sur le spectre à f p / f BV 1 pour f ? 0, 1 ; la fréquence de perturbation est représentée par un trait pointillé, vol.50
, , p.61
, 22 (a) pour f p / f BV 1 au voisinage des minimums des courbes de Nu f (t ) et Nu c (t ) ; des ondes de gravité internes (ré-gion A) et des ondes de Tollmien-Schlichting (région B) se développent puis s'amortissent, LISTE DES FIGURES 2.27 Agrandissement de la Figure, vol.2
, 28 (Gauche) Gain sur le nombre de Nusselt %G Nu et (droite) amplitude réduite en paroi chaude A(Nu c ) et froide A(Nu f ) en fonction du nombre de Rayleigh pour f p / f BV = 1 ; (trait pointillé vertical) nombre de Rayleigh de transition à l'instationnarité, vol.2
,
, Schéma de la cavité d'après SKURTYS, 2004.
, 3 (Gauche) Agrandissement sur l'extrémité de la canne support du microthermocouple ; (droite) agrandissement sur la soudure chaude du microthermocouple entre les broches (BELLEOUD [2016]), vol.70
, Gauche) Photographie de la cavité avec le dispositif d'acquisition de température ; (droite) schéma du circuit électrique du micro-thermocouple (Cu : cuivre, Cr : Chromel, Al : Alumel, T sc /T s f : températures de soudure chaude/froide, T amb : température ambiante)
, Étapes de calcul de la température de soudure chaude T sc , par simple conversion ou par double conversion
, Évolution de l'erreur sur la température de soudure froide (a) ou chaude (b) en fonction de l
, (a) comparaison par calcul simple conversion ou calcul double conversion
, (b) comparaison de la conversion par polynôme ou par relation linéaire, p.75
, 04)×10 8 sur la moyenne (bas, gauche) et sur l'écart-type (bas, droite) selon le nombre d'acquisition N, pour N t ot = 1024 ; les tolérances à ±1% et ±3% respectivement sur la moyenne et l'écart-type sont indiquées en traits pointillés
, Acquisition des écarts de température entre l'entrée et la sortie de l'eau glycolée au sein des parois actives ; mesure toutes les deux minutes sur quatre jours
, Exemple de calcul du nombre de Nusselt local par régression linéaire sur 5 points de mesure en proche paroi ; (gauche) pente moyenne ; (droite) pentes minimale et maximale avec un intervalle de confiance à 90%, p.80
,
, ] ; les images sont espacées d'une durée de 0,5 s ; la durée totale représente une période des oscillations de couche limite, p.82
, 00 ± 0, 07) × 10 8 , Z ? [0, 18 ; 0, 46] ; les images sont espacées d'une durée de 0,5 s ; la durée totale représente une période des oscillations de couche limite, Séquence d'images issues de tomographies laser à Ra H =, p.83
, Exemple de champs de vecteurs vitesse par traitement par OpenPIV de deux images issues d'une tomographie laser
, Détection de la bordure des couches limites après traitement PIV des images de tomographie laser à Ra H = (2, 00 ± 0, 07), vol.10
, Calcul de champs de vitesse par technique PIV (DANTEC), p.85
, 17 (Gauche) Signal temporel de la composante verticale de vitesse W au point (X = 0, 01 ; Z = 0, 80) à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8 ; (droite) Convergence de la moyenne en fonction du nombre d'acquisitions N ; la tolérance à ±1% de la valeur finale est indiquée en trait pointillé, vol.86
, Représentation du choix du doublet d'images utilisé pour le calcul PIV ; (gauche) doublet naturel (pour l'écoulement principal de plus haute vitesse), (droite) doublet artificiel (pour l'écoulement secondaire de plus basse vitesse), p.89
, pour les nombres de Rayleigh 1, 10 × 10 8 et 1, 40 × 10 8 (DNS 2D, cf. Chap 2) ; (flèche rouge) position du thermocouple, Profil de l'écart-type sur la température en Z = 0, 70, ? st d (Z = 0, 70)
, Mode n°3) et basses (BF) en fonction du nombre de Rayleigh à partir des signaux de température au point (X = 0, 012 ; Z = 0, 70), Évolution des fréquences hautes (Mode n°1
, Évolution de la température moyenne < ? > au point (X = 0, p.12
, 70) en fonction du nombre de Rayleigh ; (noir) régime stationnaire, (bleu,rouge) modes instationnaires
, st d ) 2 au point (X = 0, 012 ; Z = 0, 70) en fonction du nombre de Rayleigh ; (noir) régime stationnaire, (bleu,rouge) modes instationnaires, (traits pointillés) extrapolation
, Comparaison des fréquences obtenues par PIV sur W (jaune) avec celles précédemment tracées sur la température ? au point
, 125) pour la détermination de la stratification thermique, à Ra H = (0, 92 ± 0, 03) ; comparaison avec SKURTYS, 2004.
, 25 Profil de température à mi-hauteur ? (Z = 0, 50) à Ra H = (0, 92 ± 0, 03), vol.10
, , 2001.
,
, rouge) et froide (Z * = 1 ? Z, bleu) à Ra H = (0, 92 ± 0, 03) × 10 8 ; comparaison avec nos résultats issus de DNS 2D (cf. Chap 2) à Ra H = 0, 90 × 10 8 (noir)
, triangle noir) et le profil obtenu en DNS 2D (cf. Chap. 2) à Ra H = 0, 90 × 10 8 (trait noir), vol.50, 2004.
, droite) à Ra H = (1, 10±0, 04)×10 8 , après traitement par POD (modes 1 à 8 représentant 72% de l'énergie totale des modes), p.100
, Représentation schématique des tourbillons tridimensionnels d'axe parallèle aux parois actives ; le plan vertical médian à mi-profondeur (plan de mesure) est représenté par un trait pointillé
, droit (bleu) et total (noir) en fonction de la position verticale à Ra H = (1, 10±0, 04)×10 8 ; (traits pointillés) débits issus de DNS 2D (cf. Chap. 2) à Ra H = 1, 10 × 10 8, Débits volumiques gauche (rouge)
, 50) avec extrema de vitesse en couche limite chaude et froide à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8
, 32 (Gauche) Extrema de la composante verticale de vitesse et (droite) positions de ces extrema pour Z * entre 0, 20 et 0, 80 à Ra H = (1, 10±0, 04)×10 8 ; (rouge) côté chaud, (bleu) côté froid
, 104 4.1 (gauche) Visualisation du champ de température par sphères thermochromiques : les zones chaudes sont bleues, et zones froides rouges ; (droite) transfert de chaleur global par surfaces rugueuses (ronds) par rapport à la surface lisse (triangles) ; d'après DU et TONG, 1998.
, 3 (gauche) Schéma de la cavité expérimentale et du modèle numérique ; (droite) nombre de Nusselt local avec et sans linteau ; d'après, vol.4, p.114, 2009.
, Modèle numérique avec linteau flexible d'oscillation imposée ; (droite) ratio du transfert de chaleur global par rapport au cas sans linteau, en fonction de la longueur du linteau ; d'après GHALAMBAZ et al, p.115, 2017.
, Schéma du montage expérimental et des moyens de mesure ; (droite) champs de température et visualisation de l'écoulement en présence d'obstacles cylindriques, 2008.
, Profil de la composante verticale moyenne de vitesse <W> en Z = 0, 25 à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8 mesuré par PIV ; (droite) nombre de Reynolds local associé pour un OC de rayon r = 0, 021 ; (trait rouge) nombre de Reynolds critique d'apparition des allées de Von Karman, p.117
, sans OC et avec OC isolant (gauche) et conducteur (droite) en Z OC = 0, 25, pour différentes longueurs indiquées dans la lé-gende
, Schéma de la moitié basse de la cavité dans le plan vertical médian, avec représentation des lignes utilisées pour les profils de température et de vitesse ; la position de l'OC est également indiquée
, Profils horizontaux de la température moyenne < ? > sans OC et avec OC isolant (gauche) et conducteur (droite) en Z = 0, 28 ; l'abscisse de la face libre des OC est indiquée par un trait vertical sur les profils, p.123
, Profils horizontaux de l'écart-type sur la température ? st d sans OC et avec OC isolant (gauche) et conducteur (droite) en Z = 0, 28 ; l'abscisse de la face libre des OC est indiquée par un trait vertical sur les profils, p.124
, gauche) et conducteur (droite) en fonction de la position relative X r el en Z = 0, 25 à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8 ; (trait pointillé) température de stratification
, Profils horizontaux de l'écart-type sur la température ? st d sans OC et avec OC isolant (gauche) et conducteur (droite) en fonction de la position relative X r el en Z = 0, 25 à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8 ; l'abscisse de la face libre des OC est indiquée par un trait vertical sur les profils
, Profils verticaux de la température moyenne < ? > (gauche) et de l'écart-type ? st d (droite) sans OC et avec OC conducteur en X = 0, 052 à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8 ; les positions hautes et basses de l'OC sont indiquées en traits pointillés
, Profils horizontaux de la température moyenne < ? > (gauche) et de l'écart-type ? st d (droite) en Z = 0, 20 sans OC et avec OC isolant de longueur 0, p.21
, 04) × 10 8 ; l'abscisse de la face libre des OC est indiquée par un trait vertical sur les profils
, dans le cas de référence (gauche) et avec OC isolant de longueur 0,021 (centre) et 0,042 (droite) à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8 ; les lignes de courant (voir définition à l'éq. 4.5) sont représentées par des lignes fléchées et les bordures des couches limites dynamiques par des traits pointillés ; l'OC est représenté par une zone blanche, Champs de la composante verticale de vitesse moyenne < W > pour 0, 20 ? Z ? 0, vol.60
, 16 Représentation du calcul de l'épaisseur des couches limites sur l'exemple du profil W(X, Z = 0, 50) ; résultats issus de DNS 2D à Ra H = 0, 90 × 10 8, p.131
, dans le cas de référence (gauche) et avec OC conducteur de longueur 0,021 (centre) et 0,042 (droite) à Ra H = (1, 10±0, 04)×10 8 ; les lignes de courant sont représentées par des lignes fléchées et les bordures des couches limites dynamiques par des traits pointillés ; l'OC est représenté par une zone blanche, Champs de la composante verticale de vitesse moyenne < W > pour 0, 20 ? Z ? 0, vol.60
, Champs de la composante horizontale de vitesse moyenne < U > pour 0, 20 ? Z ? 0, 30 et 0 ? X ? 0, 125, dans le cas de référence (gauche) et avec OC iso
,
, 20 ? Z ? 0, 30 et 0 ? X ? 0, 125, dans le cas de référence (gauche) et avec OC conducteur de longueur 0,021 (centre) et 0,042 (droite) ; l'OC est représenté par une zone blanche, Champs de la composante horizontale de vitesse moyenne < U > pour 0
, , vol.28
, 10 ± 0, 04) × 10 8
, en fonction de la position relative par rapport à l'OC, X r el , dans le cas de réfé-rence et pour l'OC isolant (gauche) et conducteur (droite) à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8 ; les profils selon la position absolue X sont insérés, vol.25, p.134
, Évolution du nombre de Nusselt local Nu(Z) dans le cas de référence et dans les cas avec OC isolant et conducteur de longueur 0,042 en Z OC = 0, vol.25
, 70 ± 0, 02) × 10 8 (gauche) et Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8 (droite), p.137
, Évolution de l'écart-type au carré (? st d ) 2 en fonction du nombre de Rayleigh sur la température en X = 0, 021 pour l'OC
, 50) en fonction du temps, pour 5 nombres de Rayleigh avec OC conducteur en Z OC = 0, 25 ; le temps initial de chaque signal est arbitraire
, Lignes de courant dans la moitié basse de la cavité avec localisation du tourbillon contra-rotatif ; résultats issus de DNS 2D réalisé à Ra H = 0
, Composante verticale de vitesse fluctuante W? < W > pour 4 instants sépa-rés d'un quart de période T t b /4 (de gauche à droite puis de haut en bas) à
, 04) × 10 8 , depuis un instant initial t 0 arbitraire ; les lignes de courant sont superposées
,
, Variation de la très basse fréquence au carré en fonction de Ra H, p.143
, 90 dans le cas de référence et dans le cas avec OC isolant ou conducteur, pour différentes positions de l'OC (matérialisées par des traits pointillés) à Ra H = (1, 10´s010´s0, 04)×10 8 ; l'intégration de Nu(Z) en amont/aval de l'OC est indiquée dans la légende, vol.10
, Champs de la composante horizontale de vitesse moyenne < U > dans le cas de l'OC isolant positionné en Z OC = 0, 25 (gauche) et Z OC = 0, p.65
, 10 ± 0, 04) × 10 8 ; l'OC est matérialisé par une zone blanche, p.146
, Schéma de la cavité en présence des 2 OC positionnés sur une même horizontale en Z OC = 0, 25, de chaque côté du plan médian
, 042 espacés d'une distance e, pour 3 valeurs de e ; comparaison avec le cas de référence et les cas avec 1 OC isolant ou conducteur ; la position des OC est indiquée par des traits pointillés, Nombre de Nusselt local Nu(Z) dans le cas de deux OC isolants de longueur l = 0
, Profils horizontaux de la température moyenne < ? > (gauche) et de l'écart-type ? st d (droite) en Z = 0, 28, sans OC et avec deux OC isolants de longueur l = 0
, 10±0, 04)×10, vol.8, p.150
, Profils horizontaux de la température moyenne < ? > (gauche) et de l'écart-type ? st d (droite) en Z = 0, 20, sans OC et avec deux OC isolants de longueur l = 0
, 10±0, 04)×10, vol.8, p.150
, droite) à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8 ; les lignes de courant sont représentées par des lignes fléchées ; les 2 OC, localisés devant et derrière le plan de mesure, sont représentés par une zone blanche, p.151
, 60 dans le cas de 2 OC isolants espacés de e = 0, 021 ; les lignes de courant sont représentées par des lignes fléchées ; les 2 OC sont représentés par une zone blanche, Champs de la composante verticale de vitesse moyenne < W > pour 0, 20 ? Z ? 0
, 22 (gauche) et Z = 0, 28 (droite), sans OC et avec deux OC isolants de longueur l = 0, 042 espacés d'une distance e, vol.0, p.153
, Décomposition de la matrice des vitesses A en un produit U?W t avec U et W matrices orthonormales et ? matrice diagonale des valeurs singulières
, 1 Spectres sur la température lors de la perturbation sans apport énergétique moyen à f p / f BV = 1 ; (gauche) dans la couche limite chaude à mi-hauteur
, 2 Spectres sur la température lors de la perturbation sans apport énergétique moyen à f p / f BV 1 ; (centre) positions des points de mesure ; (gauche) dans la couche limite chaude à mi-hauteur ; (droite) dans le jet pariétal haut à milargeur
, 1 (gauche) Vue d'ensemble du calorimètre C80 Calvet ; (droite) cellules de mesure et de référence
, Disque chaud de mesure de conductivité et de diffusivité, avec double spirale résistive appliquant un flux de chaleur au matériau au dessus et mesurant la température de paroi (CTHERM)
, Profil vertical de température moyenne, < ? >, selon la cote Z pour X = 0, p.21
, isolant ; la partie haute de l'OC est représenté par un trait pointillé, OC
, Profil vertical de température moyenne, < ? >, selon la cote Z pour X = 0, 021 dans le cas de référence et le cas avec OC conducteur (gauche) et multi-OC isolants (droite)
,
, Caractéristiques des branches de solution en régime instationnaire : nombre de Rayleigh critique Ra H,cr i t , fréquence critique f cr i t , symétrie de l'écoule-ment et nombre de structures d'onde N ; d'après XIN et LE QUÉRÉ, p.22, 2006.
, Réf.) sur les nombres de Nusselt 1D et 2D et les maximaux de vitesse pour une cavité cubique, Comparaison de nos résultats, 2000.
, Réf.) en termes de fréquences caractéristiques, f h , et de nombres de Rayleigh critiques associés, Ra H,cr i t , sur les 5 premiers modes, Comparaison de nos résultats, p.37, 2006.
, Synthèse du cas sans perturbation (cas O?) et des cas de perturbations imposées en fonction des valeurs des termes de la fonction de perturbation ? p (Z, t ), éq
, Nombres de Nusselt côté froid et gain par rapport au cas sans perturbation, pour le cas de réf. O? et pour les cas F
, Convergence en pas de temps adimensionné calculé à partir du point (X = 0, p.2
, Gains sur le nombre de Nusselt global pour différentes positions du centre de la zone de perturbation Z cent pour f p / f BV << 1 à Ra H = 0, 90 × 10 8, p.57
, Valeurs des propriétés utilisées pour le calcul du gradient au sein des parois actives
, Valeurs et incertitudes des grandeurs physiques utilisées pour le calcul de l'incertitude relative sur le nombre de Rayleigh (éq
, Fréquences et nombres de Rayleigh critiques des modes instationnaires observés expérimentalement ; comparaison avec les valeurs obtenues par simulations numériques 2D
, Intégration des nombres de Nusselt locaux entre Z=0,10 et Z=0,90, p.97
, Propriétés thermophysiques du liège et de l'aluminium : conductivité thermique ?, masse volumique ?, capacité calorifique C p et diffusivité thermique ? ; les valeurs pour le liège sont issues de mesures réalisées au laboratoire par fluxmètre, balance microgramme et calorimètre
, Valeurs des grandeurs physiques utilisées pour le calcul du saut de tempé-rature au sein du ruban adhésif ; propriétés du ruban adhésif issues de données constructeur
, Intégration des nombres de Nusselt locaux entre Z = 0, 30 et Z = 0, 80, et gain par rapport au cas de référence %G Nu , à Ra H = (1, 10 ± 0, 04) × 10 8, p.121
, dans le cas de référence et pour les OC isolants (I) et conducteurs (C) aux longueurs 0,010, 0,021 et 0,042 ; les valeurs relatives par rapport au cas de réf. et les rapports des distances de contournement ? sont également indiqués, Débits volumiques en Z = 0, 25, Q(Z = 0, 25)
, Intégration des nombres de Nusselt locaux pour Z ? 0, 30 d'après les valeurs de la Figure 4.23 ; comparaison avec le cas de référence (entre parenthèses) et accroissement relatif entre les deux nombres de Rayleigh étudiés, p.138
, basse fréquence f b et nombre de Rayleigh d'apparition de f b Ra H ( f b ) pour l'OC isolant en Z OC = 0, 25, mesuré en X = 0, 021 pour les cotes Z = (0, 30; 0, 50; 0, 70)
, Périodes T t b et fréquences f t b des oscillations à très basse fréquence mesurées sur la température en (X = 0, 021; Z = 0, 50), pour différents nombres de Rayleigh avec OC conducteur en Z OC = 0, 25 pour deux séries de mesures, p.141
, Gain sur l'intégration des nombres de Nusselt en aval de l'OC et sur la somme des intégrations amont et aval de l'OC
, Valeurs des coefficients des polynômes de conversion (Température ? Tension) selon la gamme de température de mesure
, Valeurs des coefficients des polynômes de conversion (Tension ? Tempé-rature) selon la gamme de température de mesure
, Valeurs des coefficients du polynôme d'évolution de C p avec T