, La question soulevée par les rayons ?
,
125 particulier, cetté etude utilise un nouvel outil (les Ctools, 2016. ,
, Présentation générale Le vestige de supernova RX J1713.7?3946 (aussi appelé G347satellite ASCA, 1997.
,
contraste avec l'´ emission importante en rayons X, et est spatialement co¨?ncidenteco¨?ncidente avec cettedernì ere. L'indice spectral radio, Molonglo Galactic Plane Survey, 1999. ,
De nombreux travaux ont entrepris la recherche d'´ emission X thermique qui n'a cependantétécependantété révélée que récemment, vol.1, 2009. ,
, , 2013.
, , vol.173
188 9.4.1 L'importance des données multi-longueurs d'onde ,
, Nous nous intéressons ensuitè a deux sources parti-culì eres : lapremì ere est caractérisée par uné emission au Sud de son extension, et la seconde suggère que l'´ emission au TeV provient probablement de la contribution de plusieurs composantes. L'´ etude de régions complexes, abritant plusieurs sources, révèle l'importance des données multi-longueurs Radio Les instruments en radio disponibles pour l'´ etude de HESS J1427?608 sont au nombre de cinq : MGPS-2, SGPS, CHIPASS, Parkes et PMN. Deux sources cataloguées dans le MGPS-2 apparaissent dans le R spec de HESS, Présentation des sources sélectionnées Nous avons téléchargé toutes les données multi-longueurs d'onde sur les 45 sources sans contrede H
, du flux : la région R1, englobant toute l'´ emissionàemission`emissionà l'intérieur du R spec et excluant la source compacte MGPS
, 2 et l'ajustement de ces valeurs par une loi de puissance appara??tappara??t en Figure 9.3, o` u les limites supérieures de détection sont données données`donnéesà 3 ?. L'indice spectral de la région R1, Les résultats de l'estimation du flux radio sont donnés en Table 9
, Concernant les instrumentsàinstruments`instrumentsà petits champs de vue, les données disponibles proviennent de Suzaku et de XMM-Newton, dans lesquelles nous retrouvons bien la sourcé etendue Suzaku et de multiples sources ponctuelles XMM
, Dans les données ROSAT entre 0.9 et 2.4 keV, aucun excès significatif n'est trouvé
, L'indice spectral radio de la région R1 est de ? = ?0.44 ± 0.18, similaire aux valeurs obtenues pour les SNRs mais toutefois compatible avec les indices spectraux mesurés pour les PWNe, au vu de l'incertitude relativement grande
Une source XMM-Newton est cataloguée (correspondantàcorrespondant`correspondantà la sourcé etudiée par Pancrazi, 2012. ,
, , 2012.
, Les 8 SNRs en coquille détectés au TeV sont : RX J1713.7?3946, Vela Junior, HESS J1731?347, vol.86
Ce scénario est cependant fortement défavorisé par la vitesse transverse du pulsar très trèsélevée. Comme discuté précédemment, la plus grande des vitesses transverses a ´ eté reportée pour le pulsar PSR B1508+55àB1508+55`B1508+55à ? 1000 km s ?1, PSR J1844?0346 et le SNR G28.6?0.1 a ´ eté envisagée par Zyuzin et, 2005. ,
Puisque les CC-SNRs, et donc les pulsars, résultent d'´ etoiles massives, il se pourrait, 2009. ,
nous avonségalement avonségalement recherché la présence d'une potentielle PWN dans les données X. Les seuls instruments couvrant la position du pulsar sont ASCA, Swift et Integral/IBIS. Une source ponctuelle est vue dans les données Swift/XRT ,
, Les cartes en coups résiduelles du Fermi -LAT montrent uné emission dans les deux bandes enénergie enénergie (E > 10 GeV et E > 50 GeV). Deux sources cataloguées
, Il serait d` es lors intéressant de mener unéuné etude approfondie sur le pulsar et ses environs en rayons X et avec les données ?, afin de révéler potentiellement une nouvelle PWN au TeV. ? l'insertion des données archivées CO et H i, permettant de sonder le caractère hadronique de l'´ emission au TeV ? la construction générique de cartes en rayons X, Si le pulsar est situésitué`situéà 5.07 kpc, sonénergiesonénergie rotationnelle serait suffisante pour engendrer une PWN au TeV
, ? l'utilisation des données calibrées sur la polarisation. Le rayonnement synchrotronétantsynchrotronétant polarisé, cela permettrait de confirmer la nature non-thermique desémissionsdesémissions en radio, en plus de l'indice spectral que nous dérivons
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, Liste des figures
,
,
, Images
, , vol.18
, Sensibilités des instruments aux très hautesénergieshautesénergies
, Principe de détection de lalumì ere Tcherenkov et réseau de détecteurs HAWC
, Carte du ciel au GeV avec la position
,
, , p.29
, rayons des différents systèmes dans un SNR composite, p.32
, Spectres des particules accélérées dans les SNRs et rayonnements non-thermiques associés
, , p.37
, SEDs des SNRs IC 443 et W44 mesurées par, p.38
,
, Comparaison des performances de Pass 7 et Pass 8
,
, Performances obtenues avec les types d'´ evénements dans Pass 8, p.51
, Exemple de définition d'une source du 3FGL
,
,
, Coefficients de Flat Field de CT1
, Zone de linéarité entre les voies haut gain et bas gain
, Anneau delumì ere Tcherenkov sur une des caméras de H
, Exemples de deux méthodes d'estimation du fond dans H
, Surface efficace et résolution enénergieenénergie de CT1-4
, Résolution angulaire et enénergieenénergie obtenues avec CT5 en mode monoscopique ou stéréoscopique
, Coefficients d'extinction mesurés par le lidar pendant l'année, p.76, 2013.
, Répartition des aérosols en fonction de l'altitude et valeurs de S p, p.77
, Profils lidar mesurésmesurésà 532 nm pour les runs 79884 et 80194
, Schéma de la méthode pour l'analyse avec les données lidar
, Surfaces efficaces et biais enénergieenénergie obtenus avec des profils d'atmosphère basés sur le modèle standard
, SEDs obtenues avec des profils d'atmosphère basés sur le modèle standard, p.83
, Surfaces efficaces obtenues avec les profils standard et lidar pour les runs 79884 et 80194
, Dispersion du flux différentieì a 1 TeV en utilisant les 11 premiers et 11 derniers runs 91
, Cartes radio et H? du SNR G326.3?
, Cartes du Fermi -LAT en coups et résiduelle en TS dans la bande 0.3?300 GeV centrées sur G326.3?
, Résultats des ajustements morphologiques sur G326.3?1
,
,
, , p.103
SED obtenue en utilisant le disque pour modéliser l'´ emission ?, p.106 ,
,
Modélisation du spectre du SNR (scénario leptonique, valeurs ajustées), vol.109 ,
Modélisation du spectre du SNR (scénario leptonique, valeurs calculées), vol.109 ,
Modélisation du spectre du SNR (scénario hadronique, valeurs calculées), p.110 ,
, Comparaison des spectres mesurés de la PWN
, Morphologie en rayons X et au TeV de RX J1713
, Corrélation non-linéaire entre les flux intégrés en rayons X et au TeV, p.118
, , vol.120
, Carte en coups résiduelle obtenue après ajustement des cartes XMM-Newton, p.122
,
, ?100 TeV) obtenue avec la carte XMM-Newton et une coquille, en prenant une PSFélargiePSFélargie de 0.02 ?
,
, Répartition de la nature des sources du HGPS
,
, SEDs d'une PWN en fonction du temps et d'un nuage moléculaire illuminé par
,
, Cartes radio de
, Spectre radio de
,
, , p.147
, Cartes en coups et résiduelles du Fermi -LAT (E > 10 GeV) de HESS
, SEDs des sources au GeV associéesassociées`associéesà
,
, Données radio de
, Spectre radio de
,
,
,
, Cartes radio de
, Spectres radio pour deux régions de
,
,
, Contraintes au GeV sur l'´ emission de
,
, Cartes radio de
, Image
, , p.166
,
,
, Cartes radio de
, Spectres radio pour deux régions de
,
, , p.171
, , p.172
,
,
, Cartes radio de
, Spectre radio de l'extension Sud de
, , p.177
, , p.178
, Contraintes au GeV et estimation du flux au TeV de l'extension Sud, p.178
,
,
,
,
, Liste des tableaux
, GeVà 10 TeV des runs 79884 et 80194 avec les profils standard et lidar, vol.87
, Résultats de l'ajustement par une loi de puissance de 1 ` a 10 TeV des 22 runs avec les profils standard et lidar
, Résultats de l'analyse morphologique de RX J1713
, Résultats de l'ajustement spectral de RX J1713
, Résultats de l'ajustement spectral avec deux composantes
, Propriétés des instruments radio dont les données archivées sont récupérées, p.138
, Propriétés des instruments en rayons X dont les données archivées sont récupérées, p.138
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