, À gauche, l'évolution dans le temps de la production mondiale d'énergie primaire (TPES pour Total Primary Energy Supply) par type d'énergie
, 6 1.2 À gauche, l'évolution de la consommation mondiale d'énergie (TFC pour Total Final Consumption) par type d'énergie. Le terme « other » regroupe entre autres le chauffage solaire et la géothermie. À droite, la production d'électricité par type d'énergie
, L'évolution de la production d'électricité d'origine hydraulique (à gauche) et solaire (à droite), dans les différentes régions du monde
, évolution en temps de la production mondiale d'électricité nucléaire par région. À droite, la distribution du budget public de recherche et développement alloué aux énergies
, 5 À gauche, l'évolution dans le temps des émissions de GES pour la production d'énergie, par habitant, dans plusieurs pays européens. À droite, le détail par catégories d'émetteurs pour l'année, 2015.
, L'incertitude de la puissance résiduelle élémentaire venant de la fission induite par neutron thermique du 239 Pu, p.14
, L'incertitude de la puissance résiduelle élémentaire venant de la fission induite par neutron thermique du 235 U obtenue avec JEFF-3.1.2 et ENDF/BVII.1., pour différentes hypothèses de covariances, p.14
, En bas, la topographie de l'énergie potentielle en fonction de deux degrés de liberté clés : l'asymétrie des masses des fragments et l'élongation (distance entre les barycentres des deux fragments), En haut, les différentes étapes du processus de fission
, Les temps caractéristiques du phénomène de fission nucléaire à partir du point selle
, plus particulièrement en fonction des moments quadrupolaire et hexadécapolaire. À droite, le chemin d'énergie minimale que suit le noyau. E f représente la barrière de fission au point selle, au-delà duquel la fission est irréversible, À gauche, les niveaux d'énergie en fonction de la déformation du noyau
, À droite, les résultats de cette paramétrisation (traits pleins) comparés aux résultats du GSI [48] (points noirs)
, de 235 U(n th ,f) : en traits pleins les données expérimentales, en pointillés, les calculs du modèle de point de scission. À droite, la distribution en énergie cinétique totale pour 252 Cf(s.f.). En traits pleins, les données expérimentales et les calculs du modèle de point de scission pour les cas 1 (points noirs) et 2 (croix noires)
, pré-neutron) de fission isobarique pour la fission induite par neutron thermique de différents actinides obtenus avec SPY (en rouge) et comparées à l'évaluation ENDF/B-VII.1 (en noir). À droite, un zoom de cette distribution pour l' 235 U, À gauche, les rendements, p.29
, Time Dependant Hartree-Fock) utilisant l'interaction de Skyrme. Les lignes iso sont de 0,05 nucléons par fm 3
, comparés aux données expérimentales [59; 60] et à JEFF-3.1 avec une paramétrisation utilisé pour l'interaction de Skyrme, SkM (en bleu) et de l'interaction de Gogny, D1S (en rouge), Résultats obtenues avec TDGCM pour 239 Pu(n,f)
, en fonction de la masse du fragment, A pre , pour : en haut, la polarisation de charge ?Z, au milieu, la largeur de la distribution en charge, ? Z et, en bas, les paramètres F Z et F N rendant comptes des effets pair-impairs protons et neutrons, Distributions en utilisant les paramètres proposés par Wahl pour 235 U(n th ,f)
, En bas, la distribution en masse à charge nucléaire donnée pour les rendements de fission post-émission neutron : GEF (en noir), Quelques exemples récents des résultats de GEF. En haut, les rendements de fission post-émission neutron pour différents éléments : GEF (en bleu continu)
, À droite, pour 237 Np(n,f ), les résultats des calculs de Brosa avec la composante provenant de chacun des quatre modes hypothétisés, comparées aux résultats expérimentaux, une visualisation des modes de fission proposés par Brosa et al. pour la fission du 252 Cf
, Tracé de la loi en rapport de température en fonction de la masse du fragment lourd
, Coupe schématique (proportions non respectées) d'une cible type de 241 Pu utilisée lors de nos expériences (à gauche) et la cible de 239 Pu de l'expérience de novembre, 2014.
, Photo d'une cible d'actinide utilisée sur LOHENGRIN avec une couche de Ni de 0,25 µm sur un diaphragme en Ti de 7 x 0,5 cm 2, p.58
, à gauche) et sur la seizième journée du même cycle (à droite)
, Chaque tache correspond à un triplet (A, E k , q) satisfaisant les ratios A/q et E k /q imposés par LOHENGRIN. Sur les axes, en nombre de canaux : l'énergie totale déposée dans la chambre, E tot et l'énergie déposée avant la grille de séparation, ?E. Le centre des taches correspond à l'énergie sélectionnée par LOHENGRIN, les bins alentours sont dus à la résolution de la chambre d, Exemple de mesure obtenue avec la chambre d'ionisation pour la masse A = 100 à E k = 100 MeV et à la charge ionique q = 20
, q) lorsque charge ionique et énergie cinétique sont indépendantes. Nous verrons par la suite l'impact de cette hypothèse
, Les points rouges sont les points de mesure du BU. À gauche, les points bleus correspondent à l'interpolation du BU aux temps de mesures. À droite, la courbe verte représente l'évolution du BU n. Le profil régulier du BU de la mesure de 2015 permet un ajustement global, alors que le profil irrégulier de la cible de 2013 nécessite un ajustement local, Évolution du BU pour les expériences de Mai 2013 (à gauche) et Novembre 2015 (à droite) sur le 241 Pu
, Évolution de la moyenne et de l'écart-type de la distribution en énergie cinétique du BU (masse 136) pour l'expérience de Mai, p.69, 2013.
, et de l'écart-type (en bas) des distribution en énergie cinétique en fonction de la charge ionique avant (en rouge) et après (en bleu) correction de l'évolution de la cible pour deux exemple : la masse 133 de l'expérience de Mai 2013 (à gauche) et la masse 137 de l'expérience de Novembre, p.70, 2015.
, Résultats de l'ajustement linéaire en fonction de la masse et de la cible pour les expériences de Mai, p.70, 2013.
, Les 3 courbes de gauche sont trois distributions en énergie aux charges 18, 22 et 27 pour une masse A. Ces distributions ne sont pas normalisées à 1. La courbe du bas est la distribution en charge ionique à 66 MeV (E ref ). Le contour sans corrélation est la projection de la distribution présentée sur la figure 3.10. Le contour avec corrélations est une représentation exagérée de l'effet des corrélations (E k , q)
, Exemple de l'évolution de E k et ? E en fonction de la charge ionique (à gauche) et distribution de la charge ionique, normalisée à 1, sans et avec la prise en compte des corrélations (E k , q) (à droite), pour la masse 139 lors de l'expérience de Novembre, 2015.
, N (A) obtenus (en haut) et leur incertitude (en bas) pour une partie des masses (hauts rendements) de l'expérience de Novembre 2015 pour trois différents choix de CL
, ) obtenus pour une partie des masses (hauts rendements) pour l'expérience de Novembre 2015 pour trois différents choix de CL
, N q=22 et N q=27 , obtenues à partir des mesures à différentes charges ioniques pour l'expérience de Novembre 2015 sans prise en compte des corrélations (E k , q) (en rouge) et avec (en bleu). La valeur moyenne est aussi indiquée dans les deux cas, avec son incertitude, N q=18 , N q=21
, Distribution en énergie cinétique de la masse 98 (à gauche) aux charges ioniques 18, 21 et 24 et pour la masse 136 (à droite) pour les charges ioniques 18, 24 et 26. La cible « épaisse » déforme la distribution en énergie cinétique et fait apparaître une composante à basse énergie cinétique, notamment visible sur les distributions à basses charges, p.76
, 79 3.23 À gauche, le BU pour l'expérience de Mai 2013 avec la correction du temps mort (en rouge) et sans (en bleu). À droite, la différence relative des N (A) obtenus avec et sans la correction du temps mort (référence : avec la correction), Les points rouges, bleus et verts sont les points de mesure du BU. Les croix violettes correspondent à l'extrapolation du BU aux temps de mesures
, Résultats de la réanalyse (en rouge) de l'expérience de Mai 2013 comparés à l'analyse précédente (en vert) durant la thèse de F. Martin, p.80
, Image de la contamination des masses ayant changées de charge pour deux contaminants A ct et A ct. Les parties hachurées représentent P img (A ct ) et P img (A ct )
, En vert l'ajustement gaussien permettant l'interpolation aux charges contaminées. La distribution bleue est normalisée à 1, la distribution rouge est normalisée à la bleu pour faciliter la comparaison. En bas la fraction due au contaminant, charge par charge
, les distributions en énergie cinétique (normalisées à 1) pour la masse 115 à la charge 22 et ses trois principaux contaminants : les masses 95 à la charge 20, 105 à la charge 21 et 137 à la charge 24. La distribution de la masse 105 à la charge 21, que nous n'avons pas mesuré, est supposée identique à la distribution de la masse 105 à la charge 22. Les lignes tracées ne sont que pour guider l'oeil, vol.87, 2015.
, En bas, le taux de comptage obtenus pour la masse 115 à la charge 22 en considérant l'intégralité de la tache associée (en noir) ou uniquement la contribution de la masse 115 (en marron), pour les énergies où la distinction est suffisante. En gris, la distribution 115/22 corrigée, grâce à notre méthode, des contaminations et la contribution des trois principaux contaminants (croix de couleurs), un zoom des résultats de la chambre d'ionisation pour la masse 115 à la charge 22 à 84 MeV (à gauche) et à 87 MeV (à droite)
, Le bandeau vert indique la moyenne des deux jeux de données et son incertitude, 2013.
, Distribution de l'énergie cinétique moyenne mesurée en fonction de la masse, p.95
, Écart-type de la distribution en énergie cinétique en fonction de la masse
, Énergie moyenne après correction des pertes d'énergie dans la cible en fonction de la masse du produit de fission, obtenue pour les expériences de Mai, 2013.
, ) obtenue analytiquement (en rouge), ou par un calcul MC (en bleu), pour l'expérience de Novembre, vol.18, 2015.
, avec l'équation a exp(b · t), sur la valeur moyenne (en haut) du BU et son écart-type (en bas) en fonction du temps. La structure de l'écart-type autour de 12,5 jours est liée au passage de 1 à 3 shutters, ce qui demande une normalisation supplémentaire, référence : MC) pour l'expérience de Novembre, 2015.
, Distributions en énergie cinétique (normalisées à 1) obtenues par la méthode de décontamination (points rouges) pour la masse 121 à la charge 20 (à gauche) et la masse 159 à la charge 25 (à droite). Les étoiles bleues sont obtenus en soustrayant au maximum les contaminants, p.103
, Distributions en énergie cinétique (normalisées à 1) obtenues par la méthode de décontamination (points rouges) pour les masses très asymétriques, ajustées par deux gaussiennes (en vert la somme des deux gaussiennes). Les étoiles bleues correspondent à la décontamination maximale possible avec les contaminants identifiés
, Distributions en énergie cinétique (normalisées à 1) obtenues par la méthode de décontamination (points rouges) pour les masses symétriques, ajustées par deux gaussiennes (en vert la somme des deux gaussiennes)
, Les étoiles bleues correspondent à la décontamination maximale possible avec les contaminants identifiés
, Distance estimée entre les deux fragments à la scission pour les différents modes (avec T KE pre?sci. = 0 MeV) en fonction de la masse du produit de fission mesuré
, normalisés à la somme de JEFF3.1.1 sur les masses mesurées (en haut) et leurs incertitudes relatives, p.109
, Matrice de corrélation pour les rendements de 239 Pu(n th ,f ), p.110
, th ,f ) (en haut) et leurs incertitudes relatives (en bas), p.110
, Zoom sur la région de la fission asymétrique et très asymétrique, pour les rendements en masse de 241 Pu(n th ,f ) (en haut) et leurs incertitudes relatives (en bas), comparés à ENDF/B-VII et JEFF-3.3. Le bas du bandeau rouge correspond au minimum de décontamination possible, le haut si aucune contamination n'est considérée
, Matrice de corrélation pour les rendements de 241 Pu(n th ,f ), p.111
, comparés à GEF et à FIFRELIN. Le bas du bandeau rouge correspond au minimum de décontamination possible, le haut si aucune contamination n'est considérée, p.112
, Distribution en charge ionique de la masse 142 du 241 Pu à 57 et 71 MeV pour l'expérience de Mai 2013 et à 60 MeV pour Novembre 2015, sans prise en compte des corrélations (E k , q) (à gauche) et avec leur prise en compte (à droite), comparé à la même observable
, , vol.126
, 113 4.1 Présentation de l'agencement des détecteurs germanium : les deux clovers (groupement de 4 cristaux Ge) sont disposés de part et d'autre de la bande sur laquelle sont déposés les produits de fission. La position de chaque détecteur (angle, distance à la bande) peut varier d'une expérience à l'autre
, Quelques niveaux choisis du schéma de niveaux du 140 Cs après décroissance du 140 Xe par ? ? (100%)
, Les couleurs des contours de chaque raie sont en accord avec la figure 4.2. Des raies caractéristiques des autres isotopes ( 140 I, 140 Cs) de cette masse sont aussi visibles, ainsi que deux raies de l' 41 Ar et du 40 K qui peuvent être utilisées pour la calibration en énergie, Visualisation sur un spectre obtenu pour la masse 140 des raies caractéristiques de la décroissance du 140 Xe par ? ?
, Schéma de principe de la détection d'une raie ? avec un détecteur à semiconducteur (à gauche). Un spectre typique obtenu pour une source de
,
, Courbe de l'efficacité photoélectrique absolue des détecteurs germanium en fonction de l'énergie du ? incident. En rouge, la simulation, en bleu, vert, orange et violet, les valeurs expérimentales, normalisées à la simulation. Les incertitudes pour la simulation sont de 2%
, exemple d'un spectre du 60 Co obtenu durant l'expérience de 2013 avec une source de Co de haute activité, rouge) et de basse activité
, de la masse 139 pour l'ensemble des deux détecteurs (en rouge), pour les cristaux de faible efficacité (en bleu) et pour les cristaux de forte efficacité, Facteur correctif de l'effet de somme pour les raies ? utilisées dans l'analyse
, Les courbes de BU pour les expériences de 2013 (à gauche) et 2016 (à droite). L'arrêt du réacteur au cours de l'expérience de 2013 explique le saut du BU
, Exemple d'une configuration de schéma de niveaux avec un état métastable. Les raies ? 1 et ? 3 signent la décroissance de Am Z X alors que la raie ? 2 signe la décroissance de Am Z X ou de son état fondamental, p.131
, En haut, un extrait du spectre ? aux alentours du pic du 139 Xe à 218,59 keV pour la masse 139 à la charge q = 15 et à l'énergie E k = 64 MeV. Au milieu, les zones utilisées pour ajuster le bruit de fond et le bruit de fond obtenu
, Un exemple de la distribution du nombre de coups mesurés en fonction de q, corrigés de l'intensité de la raie ?, de l'efficacité du détecteur et de l'effet de somme pour les différentes raies du 136 Te, deux lots de raies ? sont clairement incompatibles entre-eux
, Un exemple de la distribution du nombre de coups mesurés en fonction de q, corrigés de l'intensité de la raie ?, de l'efficacité du détecteur (à gauche) ainsi que du facteur correctif d'effet de somme (à droite) pour les différentes raies du 139 Xe. Par soucis de lisibilité, les distributions sont légèrement décalées les unes des autres
, Illustration de l'évolution d'une population isotopique N (t) susceptible d'être mesurée par les détecteurs Ge en fonction du temps
, , p.139
, T 1/2 = 32, 5 min) et le 139 Ba (à droite, T 1/2 = 83, 06 min)
, Les valeurs de p obtenues indique que l'hypothèse de compatibilité à 0 est acceptable pour les taux de comptage négatifs. Par soucis de lisibilité, les distributions sont légèrement décalées les unes des autres, Les distributions en charge ionique du 139 Cs et du 139 Ba en cumulé, à gauche et en indépendant, à droite
, La distribution en charge ionique du taux de comptage indépendant pour l' 136gs I selon le jeu de raies choisi pour le 136 Te. La solution une est incompatible avec 0 et est donc rejetée
, Distribution en charge ionique à E k = 72 MeV du taux de production par fission de l'état isomérique du 132 Sn (à gauche) et de son état fondamental (à droite), avant (en rouge) et après (en bleu) l'étape de correction du temps de vol
, Afin de guider l'oeil les points ont été reliés pour une des distributions à chaque charge ionique, Les distributions en énergie cinétique obtenues avec la chambre d'ionisation pour les charges ioniques 18, 22 et 26 pour la masse 137
, rouge) et de l'écart-type (en bleu) des distributions en énergie cinétique obtenues avec la chambre d'ionisation pour l'expérience de 2013 pour la masse 137
, Distributions normalisées de la charge ionique pour la méthode « classique » avant et après correction de la dépendance en énergie cinétique, comparées à la distribution obtenue par la méthode « variable
, 149 4.21 Pour chaque isotope de la masse 137, Te, I et Xe, la distribution en charge ionique de la méthode « classique », avant et après correction de la dépendance en énergie cinétique, comparée à la méthode « variable ». Les valeurs de ? 2 sont un indicateur de la pertinence des comparaisons (? 2 lim = 22, 3 pour un CL de 90%), Les mêmes distributions comparées à celle obtenue auprès de la chambre d'ionisation (à droite)
, 151 4.23 La matrice de corrélation pour la masse 139 aux étapes clés de son évolution. En haut : après la moyenne sur les raies ? (étape 3), à gauche, après la division par I norm ? (étape 4), au milieu et après le calcul du taux de production indépendant (étape 6), à droite. En bas : après la correction en énergie cinétique, sommé sur les charges ioniques, vol.139
, pour une masse) en fonction de la charge nucléaire (en rouge) pour les masses 132 (à gauche) et 136 (à droite) ajusté par la fonction de répartition d'une gaussienne
, 1 est attribuée à la charge maximale mesurée +2 (respectivement 54 et 56)
, 132 et 136 (à droite) obtenues, ajustées par une distribution gaussienne, ainsi que par la cumulative d'une gaussienne pour les masses 132 et 136, Les distributions en charge nucléaire (incluant le rendement résiduel) de la masse 140 (à gauche)
, La charge moyenne mesurée en fonction de la masse post-émission neutron A post comparée à la charge de l'hypothèse UCD (à gauche) et l'écart-type de la distribution (à droite)
, La polarisation de charge (axe de gauche) obtenue à partir des équations 4.30 et 4.31 pour nos données expérimentales (en rouge) comparée aux données de
, La multiplicité moyenne des neutrons prompts en fonction de la masse, prédite par FIFRELIN, est aussi indiquée (en gris, sur l'axe de droite), p.160
, La polarisation de charge obtenue pour nos données expérimentales (en rouge) comparée aux données de Schillebeeckx et al. extrapolées aux masses lourdes
, le 139 Cs (en bas à gauche) et le 139 Ba (en bas à droite) en fonction de l'énergie cinétique du produit de fission, En rouge pour l'expérience de Juillet 2016 et en bleu pour Mai-Juin 2013 à 64 MeV, à titre de comparaison
, Résultats de la convolution de la distribution en énergie cinétique de la masse 136 de FIFRELIN à une loi de Landau ajustée pour reproduire les distributions expérimentales, pour la masse 136 à la charge 23 (BU ) à deux temps différents
, Résultats de la convolution des distributions de FIFRELIN à une loi de Landau pour les paramètres obtenus pour les mesures à 54 MeV. À gauche, la distribution de la masse 139, qui est aussi comparée à une mesure dans la chambre d'ionisation, à droite, la distribution du 139 Cs uniquement, p.165
, La probabilité d'obtenir par la fission l' 139 I (en haut à gauche), le 139 Xe (en haut à droite), le 139 Cs (en bas à gauche) et le 139 Ba (en bas à droite) en fonction de l'énergie cinétique du produit de fission, En rouge pour l'expérience de Juillet 2016 et en bleu pour Mai-Juin 2013 à 64 MeV à titre de comparaison. En vert les rendements obtenues avec FIFRELIN, p.167
, N c , pour l' 139 I (en haut à gauche), le 139 Xe (en haut à droite), le 139 Cs (en bas à gauche) et le 139 Ba (en bas à droite) pour notre expérience (en rouge) et comparé à FIFRELIN, L'évolution en fonction de l'énergie cinétique du rendement cumulé, sommé sur les charges ioniques, p.168
, Cs et I/Ba des rendements cumulés mesurés (en rouge) et comparés à FIFRELIN (en bleu) pour la masse 139, p.168
, Xe/Ba et Cs/Ba des rendements cumulés mesurés (en rouge) et comparés à FIFRELIN (en bleu) pour la masse 139, p.169
, L'effet pair-impair des produits de fission pour la masse 139 en fonction de l'énergie cinétique post-neutron sélectionnée par LOHENGRIN, obtenu lors de nos expérience (en violet et en bleu), comparé aux résultats de FIFRELIN convolué à une distribution de Landau (en vert). L'effet pairimpair directement obtenu avec FIFRELIN est aussi tracé, p.170
, L'effet pair-impair de FIFRELIN pour la masse 139 post émission neutrons en fonction de l'énergie d'excitation du fragment lourd. Le nombre ? de neutrons émis par le fragment lourd en fonction de son énergie d'excitation est également tracé
, L'effet pair-impair de FIFRELIN pour la masse 139 post émission neutrons en fonction de l'énergie d'excitation du fragment lourd. Chaque composante pré-émission neutron est présentée indépendamment, p.172
, L'effet pair-impair de FIFRELIN pour la masse 139 post émission neutrons en fonction de l'énergie cinétique du fragment lourd. Chaque composante pré-émission neutron est présentée indépendamment, p.173
, En bas, les rapports isomériques obtenus, comparées à JEFF-3.3/Madland-England (en bleu), aux mesures de Naik et al. (en vert) et à FIFRELIN (en violet), En haut, les rendements isotopiques obtenus pour les masses, vol.130
, En bas, les rapports isomériques obtenus, comparées à JEFF-3.3/Madland-England (en bleu), aux mesures de Naik et al. (en vert) et à FIFRELIN (en violet), En haut, les rendements isotopiques obtenus pour les masses, vol.132
, En bas, les rapports isomériques obtenus, comparées à JEFF-3.3/Madland-England (en bleu), aux mesures de Naik et al. (en vert) et à FIFRELIN (en violet), En haut, les rendements isotopiques obtenus pour les masses, vol.136
, En bas, les rapports isomériques obtenus, comparées à JEFF-3.3/Madland-England (en bleu), aux mesures de Naik et al. (en vert) et à FIFRELIN (en violet), En haut, les rendements isotopiques obtenus pour les masses, vol.138
, Rendements isotopiques obtenus pour les masses 137 (à gauche) et 139 (à droite)
, Rendements isotopiques obtenus pour les masses 140 (à gauche) et 141 (à droite)
, La distribution en charge nucléaire de la masse 139 (en rouge) et sa matrice de corrélation comparée à JEFF-3.3 (en bleu) : à gauche lorsque les incertitudes sur I norm ? sont propagées, p.178
, Exemple de résultats du spectromètre VAMOS. À gauche, l'identification des produits de fission en fonction la masse et de la charge ionique afin d'illustrer la résolution obtenue. À droite, les rendements isotopiques de la fission induite par réaction de transfert du 240 Pu, chaque numéro atomique est représenté par une couleur différente
, Les densités retenues pour le PuO 2 et le Ni [109] pour les différentes cibles des expériences de rendement en masse ou isotopique, p.61
, biais estimé et incertitude associée en fonction de la différence entre la charge ionique à laquelle a été faite la distribution en énergie cinétique, q i et la charge ionique moyenne, q. Ces estimations ont été faites sur les N q i (A) des 32 masses à haut rendement disponibles, 2015.
, Pour certaines étapes, entre parenthèses, l'incertitude typique de l'étape est indiquée, Les différentes étapes d'analyse et les corrélations qu'elles induisent
, Énergie cinétique moyenne post-émission neutron obtenues pour ce travail
, Énergie cinétique moyenne pré-émission neutron obtenues pour ce travail
, Distances des deux fragments à la scission estimé à partir de nos mesures, comparés à des publications antérieures
, Caractéristiques des cibles utilisées pour les campagnes de mesures isotopiques de 2013 et 2016
, Exemple des données extraites avec TV pour la raie à 218,59 keV du 139 Xe à quatre charges ioniques différentes, lorsque le faisceau est ouvert, p.132
, Les raies ? visibles pour le 138 Cs et son état métastable. Les raies communes deux à deux sont marquées de la même couleur, p.137
, Les énergies cinétiques auxquelles ont été faîtes les mesures isotopiques de 2013
, Pour certaines étapes, entre parenthèses, l'incertitude typique de l'étape est indiquée. L'étape 10 n'est pas nécessaire pour l'obtention des rendements, Les différentes étapes d'analyse et les corrélations qu'elles induisent, p.155
, La somme des rendements isotopique pour chaque masse obtenue (mesures isotopiques de 2013) comparés au rendement en masse (mesures isobariques de 2013 et 2015) et la différence des deux, p.156
, Le rendement estimé des isotopes non mesurables obtenu à partir de Y (A) res pour la campagne de 2013 et leurs période radioactive, p.157
, Z obtenus par ajustement du rendement cumulé pour les masses 132 et 136, en fonction de la contrainte sur la charge maximale, p.157
, une gaussienne aux rendements indépendants et pour les masses 132 et 136 obtenus par ajustement du rendement cumulé pour les masses 132 et 136, avec les masses pré-neutrons estimées et la polarisation de charge calculée
, Pertes d'énergie calculées pour la masse 139 en fonction de la charge nucléaire et de l'énergie cinétique initiale
, Paramètres de la distribution de Landau et intervalles d'intégrations de la distribution P (A, Z, E k ) de FIFRELIN pour la comparaison aux données expérimentales
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