. Dans, intégrer pleinement la dimension spaciale de ces noise-burst. Les noise-bursts présentent une structure fractale que nous voulions capturer et des méthodes de clustering adaptées pour capturer cet aspect doivent doncêtredoncêtre utilisées. Une possibilité d'abord considéréé etait d'utiliser un théorème d'agglomération tel qu'utilisé en physique des jets mais ce type d'algorithme n'est pas adaptéadaptéà notreprobì eme car la taille des noise-bursts varie d'unévènementà unévènementunévènementà un autre tandis que le paramètre de taille doitêtredoitêtre fixé pour un résultat optimal dans le cas de l'algorihtme " k-mean

. Initialement, ´ etat final ne tenaient compte que des correctionsélectrofaiblescorrectionsélectrofaibles virtuelles. Les raisonsévoquéesraisonsévoquées plus haut (l'absence de divergence) n'obligeaient en effet pas, contrairement au cas de la QCD d'inclure les corrections virtuelles et réelles afin d'avoir une correction finie. Mais par dessus tout, le fait que les bosons faibles se désintègrent instantanément, modifiant ainsi l'´ etat final des processus considérés, ´ etait la principale raisonévoquéeraisonévoquée pour ne pas inclure les corrections réelles. Cet argument a un sens dans le cadre des mesures de sections-efficaces de processus exclusifs tels que ceux que l'on mesure dans les collisionneursélectronscollisionneursélectrons-positrons mais il n

. Le-fait-que, exclue pas unévènementunévènement sur le critère de la présence de certaines particules dans celui-ci implique que l'on tienne compte de tous les processus pouvant donner l'´ etat final mesuré. Ainsi, si nous souhaitons par exemple mesurer la section efficace de production d'une paire de jets et que l'on ne met pas de coupure sur le nombre de leptons présents dans l'´ evènement, les processus tels que Z/? * +2jets, W ± +2jets apportent une contributionàcontributionà la section efficace. Par ailleurs certainsétatscertainsétats finaux résultant de l'´ emission

. Ainsi-dans-le-cas-de-la-mesure-de-la, le processus Z+jets donne desétatsdesétats finaux ne contenant que des jets lorsque le boson Z se désintègre en quarks ou en neutrinos Toutes ces raisons doivent pousser les théoriciensthéoriciensà tenir compte des correctionsélectrofaiblescorrectionsélectrofaibles réelles dans les calculs de sections efficaces Ces calculs doivent néanmoins prendre en considération la façon dont la mesure est réalisée afin d'intégrer les processus pertinents pour l'´ etat finaí etudié. La référence [9] fut lapremì eré etudè a réellement mettre en avant la nécessité d'intégrer les correctionsélectrofaiblescorrectionsélectrofaibles réelles. L'auteur de cetté etude a réalisé lapremì ere estimation des correctionsélectrofaiblesrectionsélectrofaibles réelles pour plusieurs processus d', intérêt au Tevatron et au LHC en utilisant dans ce dernier cas des coupures qui auraient pû etre utilisées au LHC. Cetté etude montre par ailleurs qu'il n'existe pas d'argument fort pour nous permettre de décider si les correctionsélectrofaiblescorrectionsélectrofaibles réelles seront importantes pour tel ou tel processus et contrebalanceront les corrections virtuelles dans le cas o` u celles ci sont aussi importantes

. Demanì-ere-générale, les processus o` u les bosons faibles se désintègrent en jets ou enénergieenénergie manquante seule doivent toujoursêtretoujoursêtre inclus et ces corrections sont les plus importantes du fait des rapports de branchement : hadrons leptons neutrinos Bosons W ± 67, p.32

. Tab, 3 ? Rapports de branchement des bosons faibles en jets, leptons chargés et neutrinos Nous nous sommes donc intéressésintéressésà ces différents types de reconstruction de jets dans le but d'enétudierenétudier l'impact sur l'amplitude de ces corrections, pp.8-14

. Chaque-partie-est-séparément-divergente, Afin de permettre un calcul numérique, la partie réelle définie dans MCFM contient une partie divergente et une constante arbitraire Ceci est aussi vrai pour la partie virtuelle Seule la somme est indépendante de cette constante Cette valeur pouvantêtrepouvantêtre modifiéè a l'aide de paramètres du générateur, les valeurs que nous présentons ne sont pas universelles. Par ailleurs, nous informons le lecteur que les valeurs utilisées pour définir cette séparation sont les valeurs par défaut de MCFM

. Le-fait-d, ´ etude des systématiques car dans le cas o` u les systématiques sont largement corrélées, celles-ci s'annulent entre le numérateur et le dénominateur Nous observons sur la figure 4.9 qu'en pratique les corrections sont assez sensibles au choix deséchellesdeséchelles de renormalisation et de factorisation qui sont utilisées dans les calculs. La bande de valeurs obtenue en variant l'´ echelle de renormalisation et l'´ echelle de factorisation est assez large audeì a de 1700 GeV et celle-ci s'´ elargit avec l

D. Deux-points-ontétéétudiésontétéontétéétudiés, . La, . Efficace, . De, . Production et al., Tout d'abord nous avons analysé l'impact du choix des particules entrant dans l'algorithme de reconstruction des jets sur l'amplitude de ces corrections Trois choix ontétéétudiésontétéontétéétudiés comme nous l'avons mentionné dans la section 4.5.3. Le premier choix qui semblê etre le plus naturel consistè a n'inclure que les partons dans l'algorithme de reconstruction et les jets obtenus sont alors purement hadroniques. Dans le second cas, nous incluons aussi les leptons chargés durant la reconstruction des jets

. Fait, effet précédent il est nécessaire d'avoir recoursàrecoursà desétudesdesétudes plus approfondies qui n'ont pasétépasété réalisées en détail. Nous ne présentons donc pas de résultats sur la région avant

. En-pratique-néanmoins, importance de la section efficace de production d'une paire de jets au regard des autres sections efficaces, nous pouvons considérer que l'impact de ces différents processus devraitêtredevraitêtre faible. Ce constat peut ne pas s'avérer vrai en pratique et c'est d

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