. Un-rôle-significatif, spécifique de l'´ ecorce a récemmentrécemmentété analysé dans une approche microscopique Hartree-Fock-Bogoliubov a température finie (FT- HFB) [San04]. La chaleur spécifique peut changer de plusieurs ordres de grandeur selon que la force d'appariement est ajustée pour reproduire les calculs BCS avec l'interaction de Gogny ou bien les calculs de type Gorkov qui tiennent compte des effets d'´ ecrantage du milieu et de l'´ energie libre [She03]. Dans unepremì ere partie, nous avonsétenduavonsétendu les calculs FT-HFBàHFBà l'ensemble de l'´ ecorce desétoilesàdesétoilesdesétoilesà neutrons. Suite aux travaux de Negele et Vautherin [Vau73], l'´ ecorce interne est divisée en 10 zones. La référence [San04] présente la structure microscopique des deuxpremì eres zones, les plus denses. Audeì a, le calcul FT-HFB présente des instabilités numériques, que nous avons résolues afin de décrire les zones de plus faible densité

. Mev-respectivement, intensité est encore mal connue, sur la chaleur spécifique dans un cadre microscopique totalement auto-cohérent, permettant de traiter aussi bien les agrégats que lamatì ere pure de neutrons Le calcul du temps de refroidissement dans différentes situations d'appariement, reposant sur le même modèle que dans la référence [Piz02], sera présenté. Examinons tout d'abord les résultats pour la force SP. Nous retrouvons un temps de diffusion de l'ordre d'une dizaine d'années, déjàdéjàétabli par d'autresétudes autresétudes [Lat94, Piz02]. Cependant, quelque soit la température, l'effet des agrégats, qui reste inférieurinférieurà 30 %, est négligeable, en comparaison des incertitudes liées au modèle de refroidissement (cf tableau 7.1). Ce résultat diffère de l'´ etude [Piz02]

. Remarquons-que-le-profil-de-l-'´-etoile-doit-jouer-un-rôle-dans-ce-désaccord-entre-les-deuxétudesdeuxétudes, En effet, la différence entrematì ere u. et n.u. est maximale dans les régions externes de l'´ ecorce. Etant donné le profil de l'´ etoile que nous avons considéré, ces zones ont une contribution plus faible au temps total de refroidissement car leur extension spatiale est plus petite Comme nous avions déjà remarqué que le rapport des chaleurs spécifiques n.u. et u. ´ etait plus petit dans notré etude, nous ne pouvons attribuer uniquement ce résultatrésultatà une différence de profil. Nous trouvons un effet de l'appariement remarquable : ` a T = 100 keV, alors que le temps de refroidissement est de l

N. Qu, a-dire en calculant les chaleurs spécifiques dans l'approximation Hartree-Fock, le temps de refroidissement total est de l'ordre de 100 ans CetécartCetécart entre SP et WP est d'autant plus marqué que la température estélevéeestélevée : ` a 120 keV le temps est 6 fois plus grand avec un appariement faible dans l'´ ecorce. Ce résultat est en accord avec l'´ etude sur les chaleurs spécifiques (cf § 7.1.2, fig. 7.3). Les forces SP' et WP' donnent des résultats comparables

. Tab, 1 ? Temps de diffusion obtenus avec différentes forces effectives d'appariement , ` a T=100 keV, dans lamatì ere non uniforme et uniforme. Les résultats de l'´ etude [Piz02] sontégalementsontégalement donnés Au bout de tout savoir et de tout accroissement de notre savoir, il n'y a pas un point final, mais un point d'interrogation

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