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. Ensuite, nous pouvons calculer l'effet attendu pour s 1 . L'effet Hanle dû à un champ magnétique longitudinal H z est s 0 (03B2 2 E 2 z H z )=26

. Simultanément, nous observons un effet s 2 =131 03BCrad

. Néanmoins, pour s'assurer qu'un éventuel terme M 1 03B2E +,ions par exemple est quasinégligeable , on choisit des conditions expérimentales telles que le champ E +,ions est faible d'emblée (délai pompe-sonde 6 ns et faible énergie excitatrice)

D. Critère-déséquilibre and D. La-reconstitution-d-'un-déséquilibre, permet une première sélection des effets de polarisation: elle nous distingue déjà d'autres expériences où l'on mesure un taux de transition (cf. §2.2.3) Ici l'amplification exp (A) de l

. Dans, effet de la non-linéarité des chaînes a été mesurée: le déséquilibre induit par une variation de l'intensité de l'impulsion sonde de 0 à 2

. Avec-la-rotation-de-ex, Or un tel effet d'amplification va se comporter comme un offset constant sur le déséquilibre non-calibré 0394D et va donc être éliminé grâce au critère lié à la non-rotation de l'analyseur. Pour qu'il dépende de ex , il faut prendre en compte l'atténuation des 2 lames demi-onde excitatrices utilisées pour faire tourner ex , qui est de l'ordre de 10 -2 par lame si elles sont propres. On a donc là un exemple de défaut qui bénéficie d'un facteur de réduction de la part de quasiment tous les critères de sélection: un effet associé à l'amplification exp (A) de l'intensité sonde peut donc très difficilement créer un effet systématique résiduel

. Défauts-du-cube-pbs-du-polarimètre, Le cube PBS que nous utilisons n'est pas parfait Idéalement le cube devrait transmettre intégralement la composante 03B5 X de la polarisation sonde en entrée de l'analyseur sur la photodiode Ph X (T X = 1, coefficient en intensité), et réfléchir complètement la composante 03B5 Y sur la photodiode Ph Y (R Y = 1). Malheureusement ceci n'est pas soit dangereux

. Dans, 2.2, nous avons calculé le signal 03B3* 1 (E z -even) dûs aux défauts lors de l'excitation en présence de la grande anisotropie de la vapeur atomique (dichroïsme et biréfringence linéaires). L'effet 03B3* 1 mesuré ne se réduit pas

. Termes-d-'ordre-supérieurs-dans-la-matrice-Équivalente-À-la-vapeur-excitée-au-ch, 5, l'analyse des polarisations a été effectuée en considérant l'expression de la matrice M at restreinte au termes du premier ordre dans les petites anisotropies de la vapeur excitée, comme les dichroïsmes 03B3 at 1 dûs à l'effet PV ou à l'effet utilisé pour la calibration. Ici nous nous demandons à quel ordre apparaissent les termes supplémentaires lorsque l'on ne fait plus l'approximation du premier ordre, Nous ne faisons qu'ébaucher ce calcul dans le cas le plus simple

A. Dans-l-'appendice and . De, Puisque nous ne intéressions qu'aux signaux atomiques au premier ordre dans les défauts de polarisation, il était suffisant et plus simple d'effectuer un traitement perturbatif pour donner la matrice M at à partir de la matrice K. En fait Jones a donné un calcul général de la matrice M at sans l'approximation précédente en considérant les valeurs et les vecteurs propres de la matrice N (cf. équation (3.26) de la référence [61]) En transposant les notations de Jones à celle utilisée dans l'article 5.2.2 et en ne prenant en compte que les coefficients g 0 provenant de l'amplification isotrope, g 3 correspondant au dichroïsme Stark avec ex = et g 1 le dichroïsme dû à l'effet PV ou à l'effet utilisé pour la calibration, la matrice M at s'écrit de la façon suivante: A l

M. La-matrice and . At-s-'écrit-donc, Le signal 03B3 at 1 étant au maximum de l'ordre de 10 -3 (signal de calibration), les termes correctifs apportés aux composantes de M at par rapport à l'équation M at = 1 + (0393 at 3 03C3 3 + 03B3 at 1 03C3 1 ) sont en valeur relative ~ 10 -6 et sont donc négligeables. De plus ils se manifestent essentiellement sous la forme d'un facteur correctif multiplicatif qui sera quasiment éliminé dans le processus de calibration utilisé pour reconstruire un 03B3* 1 . Ici nous n'avons fait qu'esquisser le calcul puisque nous nous sommes limités aux termes g 0 , g 1 et g 3, Il serait intéressant de refaire ce calcul en prenant les autres anisotropies atomiques en compte en utilisant la formule générale (3.26) de la référence

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