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E. Comme, E(r) x E b (r) sont des vecteurs orthogonaux non nuls, il faut donc que Nous voyons donc qu'en tout point où E(r) est non nul, les seuls états non couplés par les lasers sont de la forme, p.355

. Dans-le-cas, La force totale F se réduit alors à F 1 appelée force de pression de radiation résonnante. On peut facilement interpréter physiquement cette force F 1 comme provenant de l'échange d'impulsion entre l'atome et les photons lors des cycles de fluorescence. En effet après un cycle d'absorption d'un photon laser k L suivi d'une émission spontanée d'un photon k sp

. Fig, A1 : Atome à deux niveaux éclairé par deux ondes se propageant en sens opposé

=. Où-g, masse de l'hélium, k = 203C0 03BB le vecteur d'onde du laser (03BB = 1.08303BCm) et 0393 = 10 7 s -1 l'inverse de la durée de vie de l'état excité

L. Valeur-Élévée-de-cette-force-est-due-au-fait-qu, un atome peut échanger un très grand nombre de photons par seconde

K. Dans-le-cas, |03A8 c (p)>, |e 0 ,p&#x3E Ces équations permettent de bien comprendre comment |03A8 NC (p)> est couplé à |03A8 c (p)>; elles sont mieux adaptées à pousser un peu plus loin l'étude analytique des "résonances noires sélectives en vitesse". En effet c'est dans cette base qu'on peut facilement voir quels sont les termes dominants ou négligeables pour l'évolution des atomes. C'est d'ailleurs grâce à cette formulation des équations de Bloch optiques généralisées que nous avons compris l, Nous donnons dans cet appendice l'expression des équations de Bloch optiques généralisées dans la base des, p.396

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. Résumé, Ce mémoire présente un nouveau mécanisme de refroidissement d'atomes par laser: les résonances noires sélectives en vitesse. La première partie de ce travail est consacrée à la description d'un jet supersonique d'hélium métastable, refroidi par cryogénie, sur lequel nous avons effectué nos expériences de refroidissement par laser. Un deuxième chapitre, dans lequel nous introduisons les outils théoriques nécessaires pour l'analyse du chapitre III, nous donne l