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. Fiz, The theoretical treatment of these authors is valid only for atomic momenta p larger than the photon momentum 0127k since their Fokker-Planck equation is based on an expansion in powers of, Sov. Phys. JETP, vol.88, issue.61, p.1156, 1950.

D. Au-bout, La probabilité qu'un atome ait absorbé n photons avant de tomber dans |g + & # x 3 E ; vaut P(n) = 1/2 n . En moyenne, la quantité de mouvement des atomes initialement dans |g -, -k & # x 3 E ; a varié de [03A3nP(n) Jk=2k; ils se retrouvent donc dans |g + , p & # x 3 E ; avec une distribution de p dont le centre de gravité est +k. La loi de probabilité P(n) va rendre cette distribution asymétrique en privilégiant p=0 (n=1 photon absorbé) De plus, cette asymétrie va être renforcée par le fait que le temps d'interaction est fini. Par ailleurs, le recul aléatoire lors de l'émission spontanée va élargir la distribution des p (dispersion suivant l'axe des lasers de l, La figure II-27 montre le résultat expérimental obtenu : on observe sur la courbe (b) la

. Remarque, on veut faire apparaître la conservation de l'énergie électromagnétique, il ne faut plus considérer la transmission en intensité (module du champ électrique) mais la transmission en flux. Ce flux, pour un milieu d'indice n 1 et un angle d'incidence i, est donné par le vecteur de Poynting : D'où une transmission en flux : où r est l'angle réfracté

. On-retrouve-bien-la-formule, A2.2) pour 03B1 = 45° On peut reprendre maintenant le cas d'une lame biréfringente à Brewster dans une cavité en anneau contenant p autres lames à Brewster en gardant pour simplifier 03B1=45°

~. La-phase-p-vaut, plus un terme supplémentaire plus compliqué. Par contre, le plus grand des deux modules est simple

S. Le-système-optique, S) que l'on a considéré dans l'introduction se réduit à cette lame

R. Inverse, P. Un-systeme-forme-d-'un-ensemble, . De, . Birefringentes, . De-lames et al., Considérons maintenant un système (S) formé d'un certain nombre de lames biréfringentes de matrices M i et de lames à pouvoir rotatoire naturel de matrices R(03C8 j ) Toutes ces matrices sont représentées dans la même base (x,y) qui sera conservée

M. La-matrice and . Étant-unitaire, M -1 , d'où : On a donc établi une relation entre les polarisations E 3 et E 4 à partir de la matrice M du système utilisé dans l'autre sens, p.253

. Remarque, Cette propriété peut être considérée comme un théorème de retour inverse de la lumière pour les polarisations linéaires, p.255

P. D. Lett, R. N. Watts, C. I. Westbrook, W. D. Phillips, P. L. Gould et al., Observation of Atoms Laser Cooled below the Doppler Limit, Première mise en évidence de températures plus basses que la limite Doppler, p.169, 1988.
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