S. and V. Est-donnée-par, Or nous avons : et La relation précédente peut donc s'exprimer uniquement en fonction de A P P E N D I C E III Probabilité des fluctuations. Fonctions de corrélation au temps nul Le but de cet appendice est de calculer la probabilité d'une fluctuation p, T, 03BE d'où nous déduirons les corrélations au temps nul de ces variables, Dans les relations ci-dessus éliminons la quantité

V. and T. De-la-quantité-b-=-e-, Le calcul se réduit donc à chercher l'expression en fonction des variables

. La-probabilité-d, T, s'écrit donc : 2022 Calcul des fonctions de corrélation au temps nul des fluctuations Dans notre étude nous ne serons amenés à considérer que les fluctuations par rapport à l'équilibre thermodynamique. Nous aurons donc A o nul, Pour deux variables quelconques y, z dont la probabilité est donnée par P(y,z) les fonctions de corrélation sont données par des expressions de la forme

. Si, P(y,z) est une distribution de Gauss c'est-à-dire

. Les-calculs-d, expressionsdu type précédent seront beaucoup plus simples si le terme intervenant dans l'exponentielle s'écrit sous la forme d'une somme de carrés. En effet si nous avons : les fonctions de corrélation cherchées s'écriront simplement

A. P. Iv, Généralisation des relations calorimétriques dans un système à N+2 variables Le but de cet appendice estd'établir dans le cas d'un système comportant N variables supplémentaires des relations du même type que celles calculées à l'appendice II

A. P. Vi, Influence de la composante dépolarisée dans la dépendance temporelle de la fonction de corrélation observée en diffusion polarisée

. De-la-composante-polarisée, 2022 Le temps de relaxation moyen en dépolarisé est égal à 1,5 fois le temps moyen de la fonction d'autocorrélation de la densité choisi égal à 1. Les simulations d'enregistrements ont été dépouillées avec une distribution de Cole et Davidson pour différents paramètres 03B2. Les résultats obtenus sont regroupés au tableau ci-dessous où 03C4 représente le temps

. Nous-pouvons-déduire-de-cette-Étude, 2022 d'une part que l'erreur faite sur la mesure (pour 03B2 = 0,4) du temps est très faible (~ 2%)

. O. Ce-calcul-montre-qu-]-r, G. O. Davies, T. A. Piccirelli, and . J. Litovitz, C'est-à-dire qu'une expérience de calorimétrie permettant de mesurer la température à la suite d'une perturbation de la température ne permettra pas d'étudier directement (en dehors des zones de couplage) ce mode de relaxation, HERZFELD and T.A. LITOVITZ Absorption and Dispersion of Ultrasonic Waves Academic Press, p.1009, 1953.

W. S. Gornall, G. I. Stegeman, B. P. Stoicheff, R. H. Stolen, and V. Volterra, Identification of a New Spectral Component in Brillouin Scattering of Liquids, Physical Review Letters, vol.17, issue.6, p.297, 1966.
DOI : 10.1103/PhysRevLett.17.297

D. W. Pohl, S. E. Schwarz, V. Irniger-phys, . Rev, H. Lett et al., [ 31 ] B. BERNE in Statistical Mechanics, Prof. of Theor. Phys [ 33 ] C. COHEN-TANNOUDJI Cours au Collège de France [ 35 ] P. SCHOFIELD in Physics of Simple Liquids, pp.32-5383, 1934.

N. A. Clark, Inelastic light scattering from density fluctuations in dilute gases. II. Nonhydrodynamic behavior of a binary gas mixture, Phys. Rev. A12, p.2092, 1975.
DOI : 10.1103/PhysRevA.12.2092

I. L. Fabelinskii, L. M. Sabirov, and V. S. Phys, Fine structure of rayleigh line wing and propagation of transversal hypersound in liquids, Physics Letters A, vol.29, issue.7, p.414, 1969.
DOI : 10.1016/0375-9601(69)90335-1

G. I. Stegeman and B. P. Stoicheff, Spectrum of Light Scattering from Thermal Shear Waves in Liquids, Physical Review Letters, vol.21, issue.4, p.202, 1968.
DOI : 10.1103/PhysRevLett.21.202

D. A. Pinnow, S. J. Candau, T. A. Litovitz, E. Chem, E. R. Jakeman et al., R6 [ 76 ] C.J. OLIVER in Photon Correlation and Light Beating Spectroscopy Plenum Press, [ 79 ] J.H. VANVLECK and D. MIDDLETON Proc. I.E.E.E. 54 83 ] Handbook of Chemistry and Physics Chemical Rubber Publishing Company, pp.409-411, 1959.