A. Zd, Comme nous l'avons vu au paragraphe I.8-a du chapitre III

A. De and . Hypepfine, Pour étudier cette influence, il faut introduire H EQ dans la formule (1) du chapitre V. Pour plus de commodité, nous utiliserons les notations du chapitre II, c'est-à-dire que H MD est noté H 1 = H

. Lorsque-k-et-k, sont egaux à 1 ou 2, 0393 kk' (03A9,v,J,I",I,F) se calcule en regroupant les résultats des formules (18) et (19) du chapitre II (on suppose que l'on a ici un seul état dissociatif 03A9') On trouve, p.186

. Donc and . Termes-de-la-formule, du chapitre V, il faut ajouter : -Le terme correspondant à la prédissociation quadrupolaire électrique proprement dite

. Evidemment, expression finale obtenue est assez complexe, mais elle peut être écrite en introduisant un seul nouveau paramètre, qui serait par exemple, p.188

. Dans-ce-cas-là, on doit considérer seulement : . le terme de la formule (5) . le terme d'interférence entre prédissocation gyroscopique et prédissociation quadrupolaire électrique

V. Par-rapport-au-cas-Étudié-au-chapitre and . Md, la probabilité de prédissociation est évidemment très différente; en particulier, il faut absolument tenir compte de 03B1(I,03B5,F,J) (formule (1)). Cependant, de la même façon les états ortho seront plus prédissociés que les états para. La différence essentielle entre les deux cas limite réside dans le terme d'interférence : . si H MD est prépondérant, le terme d'interférence est proportionnel à I, J

H. Si, . Eq, and . Prépondérant, le terme d'interférence est en gros proportionnel à (I.J) 2 (terme tensoriel d'ordre 2, cf. formule (6)). Il ne change donc pas de

R. M. Du-chapitre-i-)-j, R. Born, . Oppenheimer-)-i, . Kowacs-)-a, . Messiah-dunod et al., Rotational Structure of Diatomic MoleculesMécanique QuantiqueAtoms, molecules and lasersAdvances in Chemical PhysicsSpectra of Diatomic Molecules, Ann. Phys. Adam Hilger LTD (London) National Bureau of Standard International Atomic Energy Agency J. Chem. Phys. J. Chem. Phys, vol.84, issue.55, pp.457-4214, 1927.

R. Du, C. Ii-)-g, . Herzberg-)-b, F. Diu, C. Laloë et al., Spectra of Diatomic MoleculesMécanique Quantique, ) C. SCHWARTZ : Phys. Rev. 973j and 6j symbols, p.377, 1950.

M. D. Levenson, A. L. Schawlow-)-l, K. H. Hackel, S. G. Casleton, S. Kukolich et al., Microwave Spectroscopy, Spectroscopy Phys. Rev. A6 Phys. Rev. Lett. STROKE : Phys. Rev. J. Phys. Phys. Rev. Lett, vol.39, issue.32, pp.506-515, 1954.

R. Du, C. A. Iii, D. H. Carrington, T. A. Levy, . R. Miller-)-b et al., Advances in Chemical Physics, volume XVIIIAngular Momentum Theory for Diatomic MoleculesMicrowave Spectroscopy, Proc. Phys. Soc. (London), pp.4214-85, 1941.

). B. Lett, . S. Landsberg-)-r, R. F. Mulliken-)-r, and . Luc, Molecular Beams, Chem. Phys. Lett. J. Chem. Phys, vol.35, issue.288 18 19, 0192.

R. Du, C. T. Iv-)-j, . Hougen-)-c, B. Cohen-tannoudji, F. Diu et al., Mécanique Quantique, 16 ) J. VIGUÉ : Thèse de 3ème cycle Thèse de 3ème cycle 25 ) M. GROSS, P. PILLET : résultats de calculs récents 30 ) V.S. YARUNIN and V.A. GANIN : Opt. Spectrosc, pp.347-4941, 1926.

B. .. Président, M. , and C. .. Tannoijdj, Etude de l'état B de la molécule d'iode par excitation laser ; Propriétés magnétiques predissociations. gyroscopique et hyperfine