, Dans la base dyadique Zeeman les coefficients ont l'expression suivante
, Properties of glass surface -Chapman et Hall -Londres, 1966.
, Advances in Physics, pp.86-405, 1964.
, Introduction to the theory of the atomic spectra -PERGAMON (1972), Hev. Phys. Acta TAKAYANAGI : Comments Atomic and Mol. Phys, vol.5, issue.4, p.59, 1932.
, VDOVIN et GALITSKII : Soviet Phys, Thèse Utrecht, 1929.
, Introduction to the theory of the atomic spectra, 1972.
, Cas d'une transition de résonance J=1~J=0 et applications où l'on a utilisé la propriété MM -1 * = - 03C3 x
, étude est possible en utilisant la dépendance de 03C4 c en fonction de la température de la vapeur, Une étude en vapeur sèche
, plupart des cas, les conditions d'étude en phase vapeur de ces éléments sont telles qu'aucun effet ne pourra être mis en évidence par les méthodes traditionnelles
, OMONT pour les nombreuses discussions que nous avons eues et son constant intérêt, Monsieur R. CHAMPEAU, pour la partie de ce travail concernant les déplacements isotopiques et Monsieur J.P. DESCOUBES pour sa lecture critique du manuscript, REFERENCES, issue.1, pp.35-44, 1974.
, Thallium. II. Theory of Self-Broadening and Tl*-Tl???Foreign-Gas Collisions, Physical Review A, vol.6, issue.1, p.152, 1972.
DOI : 10.1103/PhysRevA.6.152
, M > c p et Dp décrivent respectivement l'évolution par collision et l'emprisonnement dans la vapeur
, kT est de l'ordre de quelques pourcents, on peut négliger la petite différence entre g 01 et g 10
, Ceci a été traité par ailleurs (par exemple THADDEUS et al, 1964.
, énergie en fonction du champ est effectué dans l'approximation d'un couplage L.S pur. Ceci n'est pas tout à fait le cas pour la configuration (6s,6p) du Mercure mais cela permet d'obtenir l
, onde dont le but est d'évaluer la modification des durées de vie des différents sous-niveaux sous l'effet du hamiltonien magnétique est effectué en tenant compte de l'effet essentiel du mélange entre les fonctions d'onde des niveaux 1 P 1 et 3 P 1 .Nous avons supposé dans ce cas le champ assez petit pour qu'un calcul de perturbation soit valable. Un traitement plus rigoureux du problème ne s'impose pas puisque le calcul montre que dans des champs de 200 kG, les modifications de la durée de vie des niveaux restent très faibles
, effet du champ magnétique sur les termes de la configuration (6s,6p) est alors très simple. D'une part, le niveau 1 P 1 subit un effet Zeeman normal quelle que soit la valeur du champ. D'autre part, l'effet du champ sur les états de triplet entraîne un mélange
, Les expressions analytiques obtenues pour les
, Le traitement précédent montre que dans le cas de champs magnétiques inférieurs à 200 kG, un traitement de perturbation au second ordre en 03C9 suffit pour tenir compte des effets de découplage. Nous allons reprendre le traitement dans le cas où on ne néglige pas le mélange des fonctions d'ondes des niveaux 1 P 1 et 3 P 1 . Cela est évidemment nécessaire dans la mesure où le couplage LS n'est pas pur et où la, 1974.
, 6p) du Mercure, la valeur des paramètres de mélange est (LURIO-1963) 03B1 = 0,985 et 03B3 = 0,171. La modification de la durée de vie du sous-niveau M = 1 du niveau 6 3 P 1 provenant de l'effet du champ magnétique vaut donc de l'ordre de 03C903B1, pp.10-14
, Elle est de signes opposés pour les sous-niveaux M = ±1. Par contre, la durée de vie du sous-niveau M = 0 n'est pas modifiée