B. La-photo, montre que leur forme estparticulì ere, leur sommet ayant tendancè a se facetter Nous voyons de plus quelquespoussì eres de taille importante, ` a l'origine de sa nucléation. L'analyse des franges d'interférences permet de déterminer précisément le profil de l'? ?lot. La sur-´ epaisseur de cet??lotcet?cet??lot (correspondantàcorrespondantà 35 franges sur la figure B.1) est quasimentégalèquasimentégalè a l'´ epaisseur du film (N = 2800) Plus précisément, sa structure est composée d'environ 2500 boucles de dislocationsélémentairesdislocationsélémentaires concentriques. Deux parties de courbure opposée apparaissent sur ce profil : cellè a l'intérieur se raccorde tangentiellementàtangentiellementà la facette, de rayon r F ? 60 µm et l'autrè a l'extérieur fait penser au raccordement entre un ménisque et un film. En fait, ce facettage des??lotsdes?des??lots, qui n'est pas observé sur les??lotsles?les??lots en phase isotrope, est caractéristique de l'ordre lamellaire de la phase smectique A. Il est aussi observé sur les gouttes libres de smectique, de taille similaire, déposées sur une lame en verre traitée en ancrage homéotrope [2, 22] et qui ne forment pas une calotte hémisphérique comme le feraient un liquide isotrope ou nématique

S. La-goutte-estàestà-l-'´-equilibre, le rayon de la facette correspondrait exactement au double du rayon critique de nucléation r c déjà introduit dans le chapitre théorique (´ equation 6.43) : r F ?

L. Pourêtrepourêtre-facettée and . Goutte, La description des??lotsdes?des??lots dans un film est néanmoins plus complexe car ils ne sont pas vraimentàvraimentà l'´ equilibre, puisqu'ils se vident lentement dans le ménisque Leur stabilité est due au fait que la vidange d'un??lotun?un??lot facetté est très dissipative. En effet, pour se vider, la matì ere de l'? ?lot doit s'´ ecouler autour de toutes les dislocations qui le constituent ce qui met en jeu desécoulementsdesécoulements de perméation très dissipatif, comme ceuxàceuxà l'entrée du ménisque en régime quasi-statique. Remarquons enfin que c'est la différence entre la pressionàpressionà l'intérieur de l'? ?lot (fixée par sa géométrie au centre) et celle dans le film (fixée par le ménisque), Int. J. Mod. Phys, vol.8, pp.3051-3067, 1993.

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. Modélisation-hydrodynamique-d-'une-dislocation-par-un-ruban....., 40 3.2 ´ Ecoulement autour d'un ruban dans un film : méthode des images, p.41

A. Premì-ere, ?P (T ) pour différents capillaires, p.119

.. De-bord, 146 A.2 effet de bord : y b (t), p.148

. Résumé, Les films librement suspendus de cristal liquide 8CB en phase smectique A sont très stables du fait de leur structure lamellaire. En effet, l'´ elasticité des couches compense la pression capillaire imposée par le ménisque qui le borde et qui joue le rôle de réservoir dematì ere. Lors de ce travail, nous nous sommes intéressésintéressés`intéressésà la dynamique de ces films

. En-régime-quasi-statique, lorsque leséchangesleséchanges dematì ere entre le film et le ménisque sont lents, lesécoulementslesécoulements de perméation autour des dislocations coin qui le composent sontàsont`sontà l'origine de sa perméabilité finie. Un modèle hydrodynamique montre que la dissipation est localiséè a son entrée, dans la zone bien orientée et qu'elle dépend fortement de l'´ epaisseur du film. Dans les films fins, le ralentissement des boucles de dislocation et dans les filmsépaisfilmsépais

. La-dynamique-d-'effondrement-d, une bulle a permis de caractériser la dissipation dans des régimes d'´ ecoulements plus rapides en mettant enévidenceenévidence unécartàunécartunécart`unécartà la loi de Laplace (statique) Les expériences montrent qu'après uné etape conduisantàconduisant`conduisantà la déstructuration du ménisque, ce qui le rend plus perméable, la bulle peut s'effondrer, lamatì ere s'engouffrant dans le ménisque avec un comportement rhéofluidifiant, De plus, la nucléation et la croissance d'? ?lots peut rendre le processus moins dissipatif, ce qui est essentiellement observé dans les films fins