La phase de développement des sous-détecteurs est maintenant presque achevée : les cartesélectronique cartesélectronique de " trigger " et de lecture sont maintenant prêtes a ? etre produites, seules les chambres nécessitent quelques tests de vieillissement supplémentaires. L'installation des détecteurs dans la caverne est prévue pour, 2005. ,
´ evolution spatio-temporelle d'une collision donnant naissance au Q.G.P., selon le scénario de Bjorken. La distance Z correspondàcorrespond`correspondà l'expansion longitudinale du Q.G.P. la date de la collision est prise comme origine du temps, p.18 ,
13 A gauche : dépendence en centralité de l'´ echelle de percolation Q s dans des collisions P b ,
trigger " du bras dimuons Vue dans le plan de déviation (Y ; Z), p.56 ,
Actuellement, les 2 tubesàtubesà faisceau sont prévus pourêtrepourêtre de la même taille (? = 44/40 mm), p.58 ,
architecture du système d'acquisition d'ALICE et son interface avec le " trigger, p.65 ,
streamer " (a) ou avalanche (b) en fonction du flux incident et de la résistivité des plaques, p.70 ,
strips " déclusterisées) en fonction de la position de l'impact sur lapremì ere station (l'´ echelle utilisée pour les axes X et Y est celle de la figure 4.2) La déviation de coupure est donnée pour le demi-plan droit et pour une coupurè a 1 GeV /c (` a gauche) et 2 GeV /c (` a droite) La partie en blanc autour du point de coordonnées (0,0) représente l'´ echancrage du détecteur autour du faisceau. Les zones hors d'atteinte des µ ? ontétéontété arbitrairement associéesassociéesà une déviation de coupure de -16 (-8) " strips " pour la coupure bas (haut) P ? . Le bin de coordonnées, p.99 ,
unité arbitraire homogènè a une longueur) en fonction de la position de l'impact sur la moitié droite de lapremì ere station. La déviation de coupure est donnée pour la coupure bas (` a gauche) et haut (` a droite) P ? , les zones hors d'atteinte des µ ? de P ? = P ?seuil sont materialisées par une déviation de coupure de -30 (-15), p.100 ,
On peut observer l'ajustement de la déviation de coupure (` a gauche) etàetà titre de comparaison la déviation de coupure issue des simulation ,
-9) permet d'apprécier l'´ echelle des déviations, p.102 ,
trigger " en fonction de la position d'impact sur le 3 eme plan En haut, l'efficacité obtenue par l'utilisation de la LUT 0 (LUT calculée par les simulations) ,
En basàbasà gauche, on peut voir les modifications apportées par l'ouverture de la coupure d'un bit supplémentaire (LUT +1 ) par rapportàrapportà la LUT 0 . L'efficacité de la coupure réalisée avec les LUT optimisées (LUT opt , voir texte) estégalementestégalement visible (en basàbas`basà droite), p.104 ,
Les résultats obtenus avec les LUT calculées par la méthode simple (cf. §4.1.1) sont donnés en traits pleins et ceux obtenus avec les LUT optimisées (LUT opt ) en traits interrompus, p.106 ,
a gauche) et les LUT old (obtenues avec la méthode simple Les µ + incidents ont une impulsion transverse 2, p.107 ,
des coupures haut et bas P ? pour LUT opt et LUT old A droite sont rassemblées les informations concernant la coupure bas P ? etàetà gauche celles concernant la coupure haut P ? . Les différentes efficacités sont données pour des muons positifs de P ? proche de la valeur de coupure ,
Les 4 R.P.C. sont disposées comme dans ALICE, les 2 hodoscopes de scintillateurs plastiques sont placésplacésà l'extérieur de la zone d'irradation, p.110 ,
en fonction de la haute tension appliquée et pour différentes valeurs du flux incident de ?. En haut, l'efficacité des 4 chambres est donnée, pour une mesure sans source GIF et pour chacun des 2 types de segmentations, p.118 ,
en fonction du retard de la phase d'horloge est représentée pour différentes valeurs de la haute tension et différents taux de bruit de fond, p.122 ,
L0-Y en fonction de la déviation des muons, entre les deux stations, suivant la direction verticale (mesurée par les " strips " Y) pour différentes valeurs de la haute tension appliquée, p.124 ,
Les deux muons sont issus de la désintégration d'un pion ou d'un kaon et sontémissontémis dans l'acceptance du spectromètre avec la même impulsion P µ 1 = P µ 2 = P µ . Les autres produits de désintégration ne sont pas portés sur le schéma. La distance notée 2? correspondàspond`spondà deux fois l'´ ecart-type de la distribution en d 0 engendrée par les diffusions multiples des muons, p.138 ,
´ energie dans le centre de masse, temps de d'interpenetration des noyaux ? tr , temps de formation ? i , durée de vie du Q.G.P. ? QGP , temps de " freeze out " ? fo , densité d'´ energie initiale 0 au temps ? i et densité d, Liste des tableaux 1.1 Quelques caractéristiques des systèmes produits dans des collisions centrales ,
voie dominante de désintégration et rapport d'embranchement pour le mode µ + µ ? des principales résonances lourdes Les rapports d'embranchement sont donnés pour le processus X ? µ + µ ? ; leséventuelsleséventuels autres canaux dimuoniques ne sont pas pris en compte, p.25 ,
leur masse et leur rapport d'embranchement en muon. Le même tableau peutêtrepeutêtre fait pour la beauté ouverte, p.30 ,
La résolution est donnée pour un nucleon de 2, p.58 ,
Les 3 premiers couvrent l'acceptance du spectromètre dimuons, p.63 ,
et les différentes tranches en centralité considérées Une coupurè a 1(3) GeV /c est imposées aux muons simples pour les mesures concernant les résonances ? Les valeurs du signal correspondentàcorrespondentà un intervalle de ±2? autour de la résonance etàetà 10 6 s de fonctionnement P b ? P b, p.148 ,
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