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\chapter*{Conclusion}
\addstarredchapter{Conclusion}

L'\'etude de la production
des dimuons de la r\'egion des masses interm\'ediaires (IMR),
particuli\`erement int\'eressante dans le cadre de la formation d'un plasma de
quarks et de gluons, a \'et\'e pr\'esent\'ee dans cette th\`ese. En effet, les
dimuons thermiques, signature directe du plasma, doivent s'y manifester. 

Les r\'esultats obtenus dans ce travail nous ont permis de montrer que
les distributions cin\'ematiques des dimuons (\Mmm, \pt, \ycm\ et \cost) dans la
r\'egion 1.6 $<$ \Mmm\ $<$ 2.5 \gevcc\ des collisions proton--noyau sont bien
reproduites, apr\`es soustraction du bruit de fond et prise en compte des effets
d'appareillage par une m\'ethode quadri--dimensionnelle, par la superposition
des processus physiques \dy\ (DY) et d\'esint\'egration des m\'esons charm\'es
(D\=D). L'\'etude de la production des dimuons IMR dans les collisions
noyau--noyau (S--U et Pb--Pb) montre un exc\`es par rapport \`a l'extrapolation
lin\'eaire avec le nombre de masse des noyaux des r\'esultats p--A. Cet exc\`es,
$\sim$50\% pour les collisions S--U centrales et $\sim$110\% pour les
interactions Pb--Pb centrales, cro\^it quadratiquement avec le nombre de
nucl\'eons participants \`a la collision. Nous avons montr\'e que cet exc\`es est
plus important pour de faibles masses (entre 1.6 et 1.9 \gevcc), de petites
impulsions transverses (0.1 $<$ \pt\ $<$ 0.8 \gevc) et pour les rapidit\'es
centrales (0.2 $<$ \ycm\ $<$ 0.4). De plus, l'exc\`es observ\'e ne peut pas \^etre,
du moins dans sa totalit\'e, reli\'e \`a une mauvaise prise en compte du bruit
de fond.

La comparaison des mod\`eles th\'eoriques aux donn\'ees exp\'erimentales permet
de proposer les conclusions suivantes~:

\begin{itemize}

\item le mod\`ele bas\'e sur la diffusion des m\'esons D et \=D dans l'\'etat
final, \'elabor\'e par Lin et Wang, ne permet pas d'expliquer l'exc\`es de
dimuons IMR des collisions noyau--noyau. En effet, les distributions
exp\'erimentales en masse et impulsion transverse ne sont pas reproduites par ce
mod\`ele~;

\item la production de dimuons par interactions hadron--hadron secondaire, la
d\'esint\'egration de la r\'esonance $\eta_c$ et la production de \dy\ secondaire,
ne peuvent pas, \`a eux seuls, expliquer l'origine de l'exc\`es~;

\item cette \'etude montre finalement deux explications possibles de l'exc\`es
observ\'e. Celui--ci peut \^etre reproduit par une augmentation lin\'eaire avec
la centralit\'e des collisions de la production de charme. Cet accroissement
atteint un facteur $\sim$3 dans l'espace de phase accessible \`a cette analyse
dans les interactions Pb--Pb les plus centrales. La
deuxi\`eme interpr\'etation de cette augmentation de dimuons IMR peut \^etre la
production de dimuons thermiques par la mati\`ere chaude cr\'e\'ee lors des
collisions noyau--noyau.

\end{itemize}

Une nouvelle exp\'erience est donc n\'ecessaire pour distinguer entre ces
deux explications. C'est ce que propose de faire l'exp\'erience NA60,
r\'ecemment approuv\'ee au CERN, par une mesure pr\'ecise du point d'\'emission
des dimuons.
